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(Mach sonne) [ ] - formations d'ondes stationnaires répétitives dans un jet supersonique de gaz émanant des tuyères des turboréacteurs, statoréacteurs et moteurs-fusées. Les disques de Mach deviennent visibles lorsque le carburant brûle à l'extérieur du moteur. Dans un turboréacteur, cela est possible lorsque la postcombustion est activée.

Mécanisme éducatif

Les disques de Mach se forment dans un jet supersonique de gaz sortant dont la pression à la sortie de la buse est légèrement supérieure ou inférieure à la pression atmosphérique. À la sortie de la buse, la pression atmosphérique dilate/compresse le flux de gaz sous-expansé/surexpansé, ce qui entraîne un changement de direction de mouvement des couches externes de gaz d'axial à radial. Un changement de direction d'un flux de gaz supersonique se produit lors d'ondes de choc obliques. Là où la direction du flux de gaz redevient parallèle à la ligne centrale du flux, la première onde de choc directe est localisée. Un jet de gaz traversant un choc de compression directe se réchauffe et enflamme le carburant non brûlé, rendant visible le premier disque de Mach. La zone lumineuse peut être en forme de disque ou de losange. La distance entre la sortie de la buse et le premier disque de Mach peut être déterminée approximativement par la formule suivante :

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\displaystyle x=0,67D_(0)(\sqrt (\frac (P_(0))(P_(1))))),

où D 0 est le diamètre de sortie de la buse,

P 0 - pression d'écoulement à la sortie de la buse,

Lors du passage d'un choc de compression direct dans le disque de Mach, la pression du gaz peut devenir supérieure à la pression atmosphérique. Le processus d'expansion se répète ensuite avec la formation finale du prochain disque de Mach. Ce processus périodique de compression/expansion serait sans fin sans l’effet de la viscosité du gaz sur l’amortissement des fluctuations de pression.

Un jet supersonique a une structure périodique constituée de cellules répétitives en forme de tonneau. Si la non-conception du jet, qui est définie comme le rapport entre la pression à la sortie de la tuyère supersonique et la pression dans l'environnement, diffère considérablement de l'unité, alors les ondes de choc directes, appelées disques de Mach, deviennent clairement visibles dans le choc. structure ondulatoire du jet. Le disque de Mach n'a des dimensions significatives que dans le premier canon du jet et parfois dans le second. Cependant, sa présence influence fortement la géométrie aval du jet. En règle générale, les échecs dans le développement de méthodes de calcul des jets sont largement associés à l'incapacité de trouver la position du disque de Mach. D’autre part, l’écoulement au voisinage du disque de Mach est caractérisé par de grands gradients de pression et une forte interaction visqueuse-non visqueuse. Dans les réacteurs des moteurs-fusées situés dans les régions situées au-delà des disques de Mach, des réactions de combustion et de dissociation se produisent, ce qui entraîne une augmentation significative de la température, de la pression et du flux radiant. Malgré l'importance pratique du problème, il manque encore une théorie complète sur la formation d'un disque de Mach dans un jet supersonique. Ci-dessous, nous présentons les informations nécessaires sur les configurations triples d'ondes de choc, une description du modèle de « configuration de Mach stationnaire », ainsi qu'une justification de son application au problème du calcul du disque de Mach dans un jet de gaz idéal supersonique.

point triple.

configuration à triple onde de choc

configuration Mach stationnaire

reflet irrégulier du saut

reflet régulier du saut

Jambe de Mach

Disque de Mach

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Jet supersonique (Fig. 1) Dans le cas général, l'écoulement sortant de la tuyère d'un avion se déplaçant à une certaine vitesse est un ensemble d'ondes de choc, de surfaces de discontinuités de vitesse tangentielles et de régions d'écoulement fluide. La présence d'une raréfaction de fond dans la région 1, des ondes de compression 3, 7 résultant de l'interaction du jet avec le co-flux supersonique 2, des couches de mélange 4, 9, 10 formées au niveau des discontinuités tangentielles conduisent à la formation d'un complexe structure d'onde de choc (SWS) du jet. Il se compose des ondes de raréfaction 4, 6 et des ondes de choc. Le choc incident 5 est toujours réfléchi depuis l'axe avec formation d'une triple configuration d'ondes de choc ou, comme on dit aussi, d'un point triple. Le choc direct au point triple est appelé disque de Mach ou disque de Mach, et le choc 8 est appelé choc réfléchi.

Il convient de noter que lorsque le choc incident se rapproche de l'axe de symétrie, sa courbure Àσ tend vers l’infini, car À σ ~oui-1, par conséquent, les conditions pour la formation d'un disque de Mach dans un jet hors conception sont toujours créées. Ce fait correspond à ce que l'on sait des travaux de D.A. Melnikov. (1962) la déclaration sur l'impossibilité d'une réflexion régulière de l'onde de choc depuis l'axe de symétrie, qui est également indiquée conditions de compatibilité dynamique(UDS) aux ondes de choc. Sur l'axe de symétrie, les conditions doivent être remplies pour que l'angle d'inclinaison du vecteur vitesse et la courbure de la ligne de courant derrière le choc réfléchi soient égaux à zéro, mais à oui= 0 c'est impossible.

Riz. 1. Flux supersonique autour du fond d'un avion : 1 - zone inférieure ; 2 - flux à co-courant ; 3 - saut de queue ; 4 - ligne de démarcation actuelle ; 5 - saut suspendu ; 6 - région subsonique de la couche de mélange ; 7 - ondes de compression et choc de fermeture ; 8 - choc réfléchi ; 9 - région de mélange derrière le disque Mach ; 10 - couche de mélange à la limite du jet

Modèles de formation de disque de Mach - histoire de l'étude

Arrêtons-nous plus en détail sur la question de la position du disque de Mach dans le jet. Le disque de Mach n'a des dimensions notables que dans le premier barillet et parfois dans le second. Cependant, sa présence influence fortement la géométrie aval du jet.

En règle générale, les échecs dans le développement de méthodes de calcul des jets sont largement associés à l'incapacité de trouver la position du disque de Mach. Une analyse détaillée de cette question a été réalisée dans, où sont discutées diverses hypothèses de transition de la réflexion régulière de l'onde de choc depuis l'axe à la réflexion irrégulière (Mach), disponibles dans la littérature. La plus célèbre d'entre elles est la procédure dite d'Abbett, souvent mentionnée dans les célèbres ouvrages de Dash, consacrée à la construction d'une méthode de calcul de la flamme du moteur d'un missile tactique à propergol solide, ainsi que diverses hypothèses sur la valeur de pression derrière le choc réfléchi au point triple. Nous ne considérerons pas cette dernière car Aujourd’hui, on sait déjà qu’elles ne sont pas applicables dans le cas général.

La procédure d'Abbet établit une certaine analogie entre le disque de Mach dans le jet et l'onde de choc de lancement (PSW) qui se produit lorsque la tuyère Laval est lancée. On a initialement supposé que dans la section transversale minimale de l'écoulement derrière le disque de Mach, la pression était égale à la pression atmosphérique. Il s'est avéré plus tard que cette hypothèse n'est approximativement satisfaite que dans les jets fortement sous-expansés, dans lesquels une section turbulente commence immédiatement après le premier barillet. En cas de petites erreurs de calcul, l'hypothèse d'Abbet conduit à des erreurs trop importantes.

L'hypothèse d'Abbett a été modernisée par Dash, qui a supposé que dans la section critique située derrière le disque de Mach, la condition de « gorge d'écoulement » est satisfaite, c'est-à-dire la vitesse d'écoulement devient égale à la vitesse locale du son. Si l'on précise la position du point triple sur le choc tombant, alors les conditions initiales de calcul de l'écoulement limité par le disque de Mach et de la discontinuité tangentielle sont déterminées. Considérant cet écoulement comme unidimensionnel, on peut effectuer le calcul de la même manière que dans une tuyère Laval. Si, à la suite du calcul, dans la section minimale de l'écoulement derrière le disque de Mach, la vitesse est égale à la vitesse locale du son, alors dans la procédure Abbett-Dash, on suppose que la position du disque de Mach dans le le jet est choisi correctement.

Parmi d'autres modèles, le critère décrit expérimentalement est bien confirmé, selon lequel la formation d'un disque de Mach se produit lorsque l'intensité du choc incident atteint la valeur J = J 0 correspondant configuration Mach stationnaire(SMK) . De telles configurations d'ondes de choc ont été étudiées en détail en relation avec le problème de la réflexion d'une onde de choc sur une paroi solide.
Le critère J 0 est indirectement justifié en résolvant le problème du premier ordre des triples configurations d'ondes de choc (chocs). Si en chaque point d'un choc suspendu (tombant sur l'axe de symétrie) on fait un calcul formel de la triple configuration des ondes de choc, alors aux intensités J.< J 0 la discontinuité tangentielle sortante τ a une courbure positive. Au point de saut, où J = J 0, la courbure τ devient négative, ce qui correspond aux idées empiriques établies sur la forme de la discontinuité tangentielle.

Brèves informations sur la théorie des configurations à triple choc

Une configuration triple (TC) d'ondes de choc (chocs) est une structure d'ondes de choc constituée de trois fronts d'ondes de choc σ se coupant sur une certaine ligne et la surface d'une discontinuité tangentielle τ émanant de cette ligne (Fig. 2), σ 1 est appelé un choc entrant, σ 2 - sortant, σ Avec - onde de choc principale.

Riz. 2. Configuration triple onde de choc

Configurations triples se produisent lors de la réflexion irrégulière d'un choc sur une surface solide et depuis l'axe de symétrie dans des écoulements axisymétriques, dans certains problèmes d'interaction de contre-chocs, ainsi que lors de l'interaction de chocs de dépassement. Le concept de TC a été introduit pour la première fois dans le problème d'une onde de choc frappant un coin. Au fur et à mesure qu’elle se propage le long du coin, l’intensité de l’onde incidente augmente et sa surface se courbe, restant perpendiculaire à la surface du coin. A partir d'un certain instant, l'onde de choc se ramifie avec la formation Les jambes de Mach.

Plus tard, le cas stationnaire de réflexion d'un choc sur un mur solide a été étudié. Lorsque l’intensité du choc incident sur le mur est faible, il est réfléchi sur le mur de manière régulière (Fig. 3). A partir d'une certaine intensité, le choc réfléchi ne peut plus faire tourner l'écoulement pour que le vecteur vitesse derrière lui soit parallèle à la paroi, car l'angle limite d'inversion du flux lors d'un choc, calculé à partir du nombre de Mach derrière le premier choc, est inférieur à l'angle d'inclinaison du vecteur vitesse par rapport à la paroi de surface derrière le premier choc. Ensuite la réflexion se produit de manière irrégulière avec formation de SMC. Contrairement au cas non stationnaire, l'intensité de la jambe de Mach est égale au maximum J m (M).

Les configurations triples sont pratiques à étudier sur le plan des polaires de choc lnJ-β , surnommés pour leur apparence caractéristique courbes en forme de cœur. Une analyse détaillée des courbes en forme de cœur, des points singuliers et des régions d'existence des TC est présentée dans. Selon la classification, on distingue les configurations triples TK-1, TK-2 et TK-3.

Riz. 3. Réflexion régulière (à gauche) et irrégulière (à droite) du choc sur le mur : σ Avec - Jambe de Mach

Configurations triples TK-1 résultent de l'interaction d'ondes de choc de différentes directions, par exemple dans les entrées d'air de compression interne supersoniques. TK-1 correspond au point d'intersection des branches gauches des polaires (Fig. 4). À mesure que l'intensité du choc entrant 1 augmente, le point d'intersection se déplace vers le haut de la polaire principale jusqu'à ce qu'il l'atteigne, auquel point le SMC correspond.

TK-1 ne peut exister qu'aux nombres de Mach M > M T

À des nombres de Mach inférieurs, les polaires ne se coupent pas. Au nombre de Mach égal à MT, après le choc, la pression statique maximale est atteinte à un indice adiabatique γ donné (pour l'air γ = 1,4). Configurations triples TK-2 se produisent lorsque l’onde de choc est réfléchie de manière irrégulière par le mur. La différence avec TK-1 est que dans TK-2, la direction de déviation du flux au niveau du choc principal (pied de Mach) change à l'opposé (Fig. 5). À mesure que l'intensité du saut augmente J. 1 amortisseur principal 4 est plié. Lorsque le choc 1 est réfléchi par le mur, la jambe de Mach est pliée et s'approche orthogonalement du mur.

Riz. 4. Triple configuration TK-1

Riz. 5. Triple configuration TK-2

Configurations triples TK-3 résultent de l’interaction du dépassement d’ondes de choc de même direction. Leur étude revêt une grande importance pratique pour la conception d’entrées d’air à compression externe supersoniques. Configurations triple choc et disques Mach dans le jet

Arrêtons-nous plus en détail sur les triples configurations du TK-2, puisque ils sont directement liés au problème du calcul du disque de Mach dans un avion supersonique. Les configurations triples TK-1 et TK-2 sont séparées par une configuration de Mach stationnaire, ce qui correspond au cas où la polaire de choc secondaire coupe la polaire principale en son sommet. Dans le SMC (Fig. 6), l'onde de choc principale (4) est directe. Intensité caractéristique J. 0 est obtenu en résolvant l'équation cubique correspondant à l'intersection des polaires au sommet de la polaire principale (Fig. 6).

z 0 = J 0 ,

Riz. 6. Configuration de machine stationnaire (SMC)　

À un certain nombre de Mach caractéristique M OU. dans le SMC, la polaire correspondant au choc entrant 1 coupe le sommet de la polaire principale au point de limitation de l'angle de rotation 4 (Fig. 7).

Cela implique une équation transcendantale pour un nombre spécial M0R:

Chances Un je ont la même signification que dans l’équation précédente.

À Mach, les nombres sont inférieurs M OU, la polaire coupe l'axe des ordonnées à l'intérieur de la polaire principale et l'intensité est souvent prise comme critère de transition vers une réflexion irrégulière JR, qui correspond au contact de la polaire avec l'axe des ordonnées (Fig. 8), ce qui permet de retrouver la valeur de cette intensité à partir de la solution de l'équation suivante :　

Riz. 7. Configuration spéciale correspondant au MOR

Ce critère n'a pas reçu de confirmation expérimentale dans le cas stationnaire.

Test de l'hypothèse SMC pour le cas de la formation d'un disque de Mach dans un jet

Afin de vérifier correctement la conformité de la méthode de calcul avec les données expérimentales, il est nécessaire de réduire au minimum dans l'expérience l'influence des effets visqueux qui déforment le schéma d'écoulement à proximité du bord de la buse. Ceci peut être réalisé dans une installation dans laquelle le jet s'écoule d'une buse sonore avec un tamis inférieur. A l'intérieur d'une telle buse, la couche limite est petite et il n'y a pas de flux d'éjection à son bord.

Riz. 8. TC correspondant à J = JR, M< МOR

Une expérience similaire a été menée à l'Université de Dnepropetrovsk. En figue. Les figures 9 et 10 montrent les dépendances de suppression Là partir de la sortie de la buse, sections caractéristiques du jet, ainsi que la valeur du diamètre D l'élément correspondant du premier barillet du jet à partir du paramètre auto-similaire, obtenu par calcul selon la méthode des caractéristiques.

Riz. 9. Comparaison de la suppression des sections principales du premier canon du jet sous-expansé, obtenue par calcul, avec des données expérimentales :
L b - distance entre la sortie de la buse et le point d'intersection du choc réfléchi avec la limite du jet ; L BC - distance entre la sortie de la buse et la section ayant le diamètre maximum du choc suspendu ; L M est la distance entre la sortie de la buse et la section ayant le diamètre maximum de la limite du jet ; L DM - distance entre la sortie de la buse et le disque du volant

Riz. 10. Comparaison des résultats du calcul du diamètre des éléments principaux du premier canon du jet avec l'expérience : D ВС - diamètre maximum du choc suspendu ; D M - diamètre maximum de la limite du jet ; D DM - diamètre du disque de Mach

Le point triple du choc suspendu a été choisi dans la section où l'intensité du choc suspendu était égale à J 0. Un accord non seulement qualitatif mais également quantitatif satisfaisant avec l'expérience est observé.

Conclusion

Il est montré que le modèle d'une configuration de Mach stationnaire permet de bien prédire la position des disques de Mach dans un jet supersonique. Lors du calcul, placer le disque de Mach au point du choc suspendu, auquel son intensité J = J0, vous pouvez déterminer le diamètre du disque de Mach et sa distance par rapport à la sortie de la buse. Les résultats du calcul ont montré un bon accord avec l'expérience. Les arguments ci-dessus ne peuvent servir que de preuve indirecte du modèle ; sa justification théorique et les résultats d’une étude informatique et expérimentale complète dépassent la portée de ce travail et seront considérés séparément.

Réviseurs :

Baranov I.V., docteur en sciences techniques, professeur, directeur adjoint de l'Institut de réfrigération et de biotechnologie, Université nationale de recherche sur les technologies de l'information, la mécanique et l'optique de Saint-Pétersbourg, Saint-Pétersbourg ;

Pelenko V.V., docteur en sciences techniques, professeur, directeur adjoint des affaires académiques de l'Institut de réfrigération et de biotechnologie, Université nationale de recherche sur les technologies de l'information, la mécanique et l'optique de Saint-Pétersbourg, Saint-Pétersbourg.

L'ouvrage a été reçu par l'éditeur le 20 juillet 2012.

Lien bibliographique

Uskov V.N., Bulat P.V., Prodan N.V. HISTORIQUE DE L'ÉTUDE DE LA RÉFLEXION IRRÉGULIÈRE D'UN SAUT EN COMPRESSION À PARTIR DE L'AXE DE SYMÉTRIE D'UN JET SUPERSONIQUE AVEC FORMATION D'UN DISQUE MAX // Recherche Fondamentale. – 2012. – N° 9-2. – P. 414-420 ;
URL : http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (date d'accès : 29.07.2019). Nous portons à votre connaissance les magazines édités par la maison d'édition "Académie des Sciences Naturelles"

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Amélioration de la santé et efficacité professionnelle de l'éducation physique et du travail de masse dans le dortoir du SPTU (en utilisant l'exemple de la construction)

M. : PROMEDIA

Ainsi, l'ensemble obligatoire de simulateurs pour un maçon, par exemple, comprenait le « Disque de santé », pour un plombier-soudeur au gaz.

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support de disque magnétique.<...>Les utilisateurs et même les programmeurs disent souvent : « Disque A : », « Disque B : », etc.<...>d'un disque, par exemple, vers un écran, vers un autre disque ou vers une imprimante.<...>A cet effet, l'enseignant a préparé des disques pour chaque lieu de travail (sur chaque disque il y a un Micron avec du texte<...>La liste des noms de fichiers stockés sur un disque est appelée répertoire de disque.

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N°5 [Thermophysique et aéromécanique, 2015]

Le flux derrière le choc réfléchi est supersonique et derrière le disque de Mach est subsonique.<...> <...>Disque de Mach à rA = 0,35 et rA = 0,26.<...>zones d'écoulement subsonique derrière le disque de Mach.<...>Disque de Mach à rA = 0,35 et rA = 0,26.

Aperçu : Thermophysique et aéromécanique n°5 2015.pdf (0,6 Mo)

Les résultats de la simulation numérique de l'afflux d'un jet dispersé de gaz pulsé sous-expansé avec une forte concentration de particules sur un obstacle rigide, illimité dans la direction transversale, sont présentés. Les traits caractéristiques d'une telle interaction ont été étudiés, en particulier la formation « anormale » de la structure d'onde de choc d'un écoulement diphasique à vitesse subsonique le long du gaz porteur et le développement d'auto-oscillations

Certaines différences, par exemple la taille calculée du disque de Mach, sont plus grandes que ce qui est observé expérimentalement (Fig.<...>Dans ce cas, le disque Mach 1 pour le cas de la concentration globale initiale de particules (Fig. 4) se compose de deux parties<...>Cela est dû au mouvement vortex du mélange 2, qui est adjacent au disque de Mach près de l'axe de symétrie.<...>Dans la deuxième option - derrière le disque Mach x " = 6.<...>Ensuite, le milieu diphasique heurte l'obstacle avec formation d'un disque de Mach 4.

Une méthode de correction des données PIV pour reconstruire la vitesse du gaz à partir de la vitesse des particules dans des jets supersoniques sous-expansés est envisagée. La méthode est basée sur l'estimation du retard de vitesse des traceurs en utilisant leur paramètre de relaxation de vitesse comme correction des données PIV dans l'approximation newtonienne de l'interaction interfaciale. Il est montré que le paramètre de relaxation de vitesse des traceurs dans des écoulements avec des sauts de vitesse peut être déterminé à partir des données PIV originales. La correction avec le paramètre de relaxation de vitesse de phase trouvé a montré une bonne précision.

<...> <...> <...> <...>

Le problème de l'initiation et de la stabilisation de la combustion par détonation d'un mélange hydrogène-air entrant dans un canal axisymétrique avec un corps central de longueur finie dans un écoulement de nombre de Mach M0 = 5 ÷ 9 est résolu numériquement. le corps central à la fois dans la tuyère convergente-divergente et dans le canal en expansion assure la stabilisation de la combustion par détonation d'un mélange hydrogène-air stoechiométrique à des nombres de Mach en flux libre M0 > 7. Une comparaison a été faite de différentes configurations de canaux en fonction de la quantité de poussée résultant de la combustion par détonation d'un mélange stoechiométrique hydrogène-air

du corps central, lorsqu'un flux supersonique à grande vitesse y pénètre, un disque se forme près de l'axe de symétrie<...>un mélange hydrogène-air a été obtenu pour une buse à cylindre interne dont la présence empêche la formation d'un disque<...>Ainsi, dans une tuyère convergente-divergente axisymétrique sans corps central, un disque se forme dans l'écoulement<...>le flux du mélange inflammable commence à interagir avec le corps central comme s'il était derrière le point de formation du disque<...>Mach, et devant lui (Fig. 4).

Les résultats d'une étude de l'afflux d'un jet d'air supersonique sous-expansé sur une barrière métallique poreuse d'épaisseur finie, dont le plan frontal est perpendiculaire à l'axe du jet, et la surface latérale est impénétrable au flux gazeux, sont présentés. . Pour déterminer l'effet de la porosité sur les caractéristiques dynamiques des gaz de l'interaction d'un jet avec un obstacle, le cas d'un obstacle non poreux de même diamètre a également été considéré.

Le nombre de Mach dans la section de sortie est Ma = 1,72, le degré de non-conception de l'écoulement du jet est n = 2,1.<...>Une barrière poreuse en forme de disque de diamètre dp = 100 mm et d'épaisseur ∆lp = 20 mm a été insérée dans un métal.<...>Jet supersonique sous-expansé interagissant avec une barrière poreuse : a - distance minimale entre les disques<...>L'amplitude des oscillations du disque de Mach le long de l'axe du jet est de 0,15da.<...>T. 56, N-◦ 3 correspondait à une rotation de l'écoulement d'un angle égal à 90◦, alors que le disque de Mach était à une position relative

N°1 [Thermophysique et aéromécanique, 2018]

Fondateurs de la revue : Branche sibérienne de l'Institut de thermophysique de l'Académie russe des sciences. S.S. Kutateladze SB RAS Institut de mécanique théorique et appliquée nommé d'après. S.A. Khristianovich SB RAS Les principaux thèmes scientifiques de la revue sont : - la dynamique des hydrogaz - le transfert de chaleur et de masse - la turbulence - les moyens et méthodes d'expérimentations aéro- et thermophysiques - la physique des plasmas à basse température - les problèmes physiques et techniques de l'énergie

Cependant, avec une augmentation des vitesses de vol au-dessus de M = 4, les dimensions du disque de Mach diminuent considérablement et le front<...>À des nombres de Mach supersoniques modérés en flux libre, le disque de Mach a une certaine direction transversale finie.<...>Les dimensions du disque de Mach diminuent considérablement avec l'augmentation du nombre de Mach en flux libre.<...>Mach, puis des systèmes ultérieurs d'ondes de choc en forme d'entonnoir avec des disques de Mach sont formés.<...>doit correspondre à la présence de disques de Mach (avec une vitesse d'écoulement subsonique directement derrière eux).

Aperçu : Thermophysique et aéromécanique n°1 2018.pdf (0,5 Mo)

Une modélisation numérique de l'écoulement formé lors de l'injection transversale d'un jet dans un écoulement supersonique à travers une tuyère à fentes a été réalisée à différentes valeurs de pression dans le jet injecté et dans l'écoulement principal. Pour les calculs sur des grilles avec différentes résolutions, le modèle de turbulence Spalart-Almaras, le modèle k – ε réalisable, le modèle k – ω et le modèle SST sont utilisés. Sur la base d'une comparaison de données calculées et expérimentales sur la répartition de la pression sur la paroi, la longueur de la zone de recirculation et la profondeur de pénétration du jet dans un écoulement supersonique, des conclusions ont été tirées sur l'exactitude des résultats de calcul à l'aide de divers modèles de turbulence. et l'applicabilité de ces modèles à la résolution de problèmes similaires.

Mach et onde de choc provoqués par la recompression du flux.<...> <...>injection, et la profondeur de pénétration du jet dans le flux principal H, qui est déterminée par la position du bord supérieur du disque<...>Maha.<...>Mach 5.

Une étude informatique et théorique des caractéristiques de l'écoulement des flux supersoniques à haute enthalpie dans des canaux cylindriques étroits a été réalisée. Le modèle mathématique est basé sur la résolution du système non stationnaire complet d'équations de Navier-Stokes dans une formulation axisymétrique. Des calculs ont été effectués pour les régimes d'écoulement laminaire et turbulent à l'aide de divers modèles de turbulence. L'influence des paramètres géométriques du canal sur les caractéristiques d'écoulement est analysée. Les caractéristiques de la distribution du nombre de Mach le long du rayon d'écoulement dans diverses sections du canal sont prises en compte. Il est montré que, selon les conditions, un freinage d'intensité variable se produit jusqu'à la formation d'une zone d'écoulement subsonique de longueur considérable dans le canal.

présente plusieurs maxima, ce qui correspond, à notre avis, à la formation de sauts supplémentaires derrière le disque<...>Mach lors du freinage d'un flux supersonique).<...>des écoulements supersoniques dans des canaux cylindriques étroits 15 comme, par exemple, les chocs supplémentaires mentionnés derrière le disque<...>Mach peut être identifié plus clairement.<...>écoulements supersoniques dans des canaux cylindriques étroits 17 dans le modèle k−ε, on observe un déplacement du premier disque

L'ouvrage simule numériquement un écoulement d'air supersonique dans un canal plat avec injection transversale d'un jet d'hydrogène turbulent à travers une fente sur la paroi inférieure. Un algorithme est proposé pour résoudre les équations de Navier-Stokes moyennées par Favre pour l'écoulement d'un gaz parfait à plusieurs composants, basé sur le schéma WENO. L'attention principale est portée à l'interaction de la structure des ondes de choc avec les couches limites sur les parois inférieures et supérieures du canal dans des conditions d'écoulement turbulent interne, à savoir une étude détaillée des structures d'écoulement a été réalisée, la séparation et le mélange ont été étudiés. en fonction de la largeur de la fente du jet. Il a été établi qu'en plus des structures d'ondes de choc connues qui apparaissent lors de l'interaction de l'écoulement venant en sens inverse avec un jet transversal et lors de l'interaction de l'onde de choc principale avec les couches limites proches des parois, un système supplémentaire d'ondes de choc et d'écoulement une séparation se forme sur la paroi inférieure à une certaine distance du jet en aval. Une comparaison avec des données expérimentales a été effectuée.

Le disque de Mach est clairement visible dans les graphiques isobares 4.<...>la taille de la fente entraîne une expansion de la structure en forme de tonneau dans le jet et, par conséquent, une augmentation du disque<...>Mach (Fig. 4a et 4b).<...>Cependant, dans le cas de la taille maximale de l'espace (h3) (Fig. 4c), le disque de Mach diminue, car la zone de séparation<...>Mach, qui démontre la distribution du nombre de Mach local (2 2M ,u w c= + ici c  vitesse locale

<...> <...> <...>

Un écoulement turbulent supersonique tridimensionnel avec injection perpendiculaire symétrique de jets ronds depuis les parois du canal est simulé numériquement. À l'aide d'un algorithme construit sur la base du schéma ENO, les équations originales de Navier-Stokes moyennées par Favre, fermées à l'aide du modèle de turbulence (k – ω), sont résolues. Pour les valeurs du paramètre hors conception 3 6 n 6 50, le mécanisme de formation de structures vortex lors de l'interaction d'un jet avec un écoulement venant en sens inverse est étudié. Il a été établi expérimentalement que pour n > 10, suite au mélange du jet et du flux entrant à grande vitesse, une paire de vortex apparaît et une séparation supplémentaire se produit près de la paroi derrière le jet. Il est montré que les résultats du calcul de la répartition de la pression sur la paroi devant le jet dans le plan de symétrie sont en accord satisfaisant avec les données expérimentales.

s'écoule derrière le jet en raison de la formation d'une zone de basse pression ; l'apparition d'une structure et d'un disque en forme de tonneau<...>Mach dans un jet.<...>se forment dans la zone de mélange, une paire de vortex 9 se forme en raison de l'interaction du jet traversant le disque<...>Mach D, avec écoulement libre à grande vitesse.<...>manière : - dans un jet u = 0, v = 0, T = 0,6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 est le nombre de Mach

Les résultats de la spectroscopie de la section initiale d'un jet de plasma supersonique formé à l'aide d'une décharge pulsée dans un capillaire avec une paroi d'ablation en polymère contenant du carbone sont présentés. Des caractéristiques de la distribution spatiale de la densité électronique et de l'intensité des composantes spectrales sont révélées, qui sont notamment causées par la valeur élevée de la température électronique dans la zone centrale « chaude », dépassant la température « normale », ainsi que par la température importante. non-isobaricité de la section initiale du jet supersonique. Les propriétés radiatives du noyau à haute température du jet (intensité et contour des raies Balmer Hα et Hβ, intensités relatives des raies ioniques C II) enregistrées avec une haute précision temporelle (1-50 μs) et spatiale (30-50 μm ) la résolution a permis d'établir les principaux schémas de répartitions de pression et de température au voisinage de l'onde de choc centrale. Grâce à la présence de composants moléculaires dans l'écoulement, qui présentent leurs propriétés radiatives à la périphérie du jet, il a été possible de se faire une idée des paramètres du plasma dans la zone de formation des ondes de choc « suspendues ».

sur la base des résultats de l'imagerie du flux optique et de l'analyse des structures des ondes de choc : nombre de Mach<...>Les valeurs de température ainsi déterminées sont Te ~ 2 eV au voisinage du disque de Mach (z = 2,5<...>Le profil de pression p(r) au voisinage du disque de Mach, reconstruit selon la procédure ci-dessus, est qualitativement<...>Le profil de pression reconstruit au voisinage du disque de Mach est en accord qualitatif et quantitatif avec les résultats

N°3 [Thermophysique et aéromécanique, 2018]

À des nombres de Mach supersoniques modérés en flux libre, le disque de Mach a une taille transversale finie<...>Les dimensions du disque de Mach diminuent considérablement avec l'augmentation du nombre de Mach en flux libre et, par conséquent,<...>doit correspondre à la présence de disques de Mach avec une vitesse d'écoulement subsonique directement derrière eux.<...>Pseudo-saut de Mach.<...>derrière le deuxième disque de Mach (x = 3,93 m, x = 10,15), courbe 5 ⎯ fin de la zone de séparation de la couche limite (x =

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Les résultats d'études expérimentales et de modélisation numérique des auto-oscillations dans un jet radial supersonique s'écoulant d'une tuyère radiale plate dans un espace inondé sont présentés. Il est démontré que des vibrations de flexion se développent dans le jet, conduisant à sa destruction. Il a été établi que la rétroaction, réalisée par les ondes sonores dans le gaz entourant le jet supersonique, joue un rôle important dans la formation des auto-oscillations.

limité par des surfaces cylindriques de rayons r1, r2 et un canal radial limité par deux disques<...>L'angle d'inclinaison des ondes de Mach par rapport à l'axe du jet est α ≈ 40◦.<...>En figue. La figure 6 montre la répartition du nombre de Mach sur l'axe du jet à différents instants.<...>En utilisant ces valeurs, on trouve le nombre de Mach convectif du jet Mc = 2M/(1+ c0/cj) ≈ 2,3.<...>Dans un mode d'écoulement donné, il y a une interaction régulière des ondes de choc sur l'axe du jet sans formation de disque

Étude expérimentale de l'influence des auto-oscillations acoustiques-vortex sur le processus de destruction d'un jet supersonique sous-expansé dans un espace inondé [Ressource électronique] / Aleksandrov, Arefiev, Ilchenko // Thermophysique et Aéromécanique - 2016. - N° 4. - P. 45-55. - Mode d'accès : https://site/efd/434738.

L'intensification du mélange du fluide de travail gazeux fourni par les buses à jet avec l'environnement est un problème scientifique et technique important, dont la solution améliorera l'efficacité du processus de travail dans les centrales énergétiques et électriques. Un domaine pertinent, mais peu étudié, est la génération d'auto-oscillations acoustiques-vortex dans les buses à jet, qui peuvent accélérer la désintégration d'un jet supersonique et améliorer ainsi les performances de mélange. L'article présente les caractéristiques de l'excitation des auto-oscillations acoustiques-vortex dans les tuyères à jet ; les principaux résultats d'une étude expérimentale d'une tuyère à jet modèle sont présentés, dans le canal de laquelle sont installées des plaques qui assurent l'excitation des auto-oscillations acoustiques-vortex ; des schémas de désintégration d'un jet supersonique sous-expansé dans un espace inondé ont été découverts pour différents régimes d'écoulement. Les données présentées montrent la possibilité d'une utilisation efficace de buses à jet avec des auto-oscillations acoustiques-vortex générées par rapport aux systèmes d'alimentation en carburant gazeux. Les résultats de l’étude peuvent être utilisés dans la conception de centrales électriques pour des équipements aérospatiaux et des dispositifs technologiques avancés.

La réflexion de l'onde de choc depuis l'axe du jet conduit à la formation d'un disque de Mach 7.<...>La fréquence de la force agissante est déterminée par la formule : St M ,f c t= ⋅ ⋅ ici M est le nombre de Mach de l'écoulement dans la cavité<...>onde de raréfaction centrée, 4  limite du jet, 5  onde de compression, 6  onde de choc suspendue, 7  disque<...>Mach, 8  onde de choc réfléchie, 9  région de mélange externe.<...>Dans les expériences, la modification du nombre de Mach dans la cavité a été régulée en modifiant le diamètre d de la buse MSF.

N° 3 [Mécanique appliquée et physique technique, 2004]

ondes de choc 3, 4, 5 ; 7 - éventail d'ondes de raréfaction ; b : 1 - buse ; 2 - choc de compression ; 3 - Disque Mach<...>Mach près de l'axe (r/Ra = 0÷0,15).<...>Nombre de Mach en flux libre M = 5.<...>Maha.<...>le temps peut entraîner une perte des informations enregistrées sur le disque.

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N°5 [Physique de la combustion et de l'explosion, 2015]

La revue publie des articles avec les résultats de recherches expérimentales et théoriques originales dans les sections suivantes : combustion dans les gaz et milieux condensés, détonation d'explosifs condensés, de gaz et de systèmes hétérogènes, production de nouveaux matériaux par la méthode de synthèse à haute température auto-propagée. , ondes de choc et de détonation, impact à grande vitesse, chargement dynamique de matériaux et de structures, explosion de soudage et pulvérisation de détonation

Mach 3, et la vitesse d'écoulement directement derrière le disque de Mach devient subsonique.<...>La vitesse d'écoulement devant le disque de Mach atteint des valeurs de V = 545 m/s selon PIVFig. 5.<...>Plus loin derrière le disque de Mach, la vitesse chute brusquement à V = 190 m/s et U = 95 m/s (PIV et calcul, respectivement<...>Même sur choc direct (disque de Mach), grâce à la moyenne sur un grand nombre de réalisations instantanées, on peut voir<...>En figue. La figure 6 montre également que derrière le disque de Mach, après une forte décélération de l'écoulement, le retard de vitesse des particules

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M. : Maison d'édition MSTU im. N.E. Bauman

Les principes de la fusion thermonucléaire magnétique-inertielle et des méthodes laser-plasma de génération de champs lors de l'implosion d'une cible magnétisée sont pris en compte. Les résultats des travaux ouvrent la possibilité de créer de nouvelles sources de plasma à haute densité destinées à être utilisées dans des expériences en science des matériaux et dans des domaines énergétiques prometteurs. De tels systèmes plasma peuvent être utilisés pour le diagnostic et le test de divers matériaux. L'instabilité de Richtmyer-Meshkov dans les systèmes pulsés avec confinement inertiel de particules a été étudiée.

champ, c'est-à-dire à 0)B = , constitué d'un groupe d'ondes de choc suspendues latérales (SW) et d'un disque central<...>Mach traversant l'axe de symétrie.<...>Ici, derrière le disque de Mach central (à des instants ultérieurs), un sillage vortex (toroïdal<...>dans ce cas, il est limité selon la coordonnée radiale avec une taille de 1 cm.R ≤ Dans cette zone spatiale, le nombre de Mach<...>structure, et la valeur maximale de la température dans le jet est au niveau de 3max 18 10 K,T ≈ ⋅ nombre de Mach

N°3 [Thermophysique et aéromécanique, 2017]

Le diamètre de ce disque dépend du nombre de Mach de l'écoulement libre et de l'intensité du choc incident.<...>Dans le cas considéré, le disque de Mach n'apparaît pratiquement pas comme s'il tombait sur l'axe du choc initial.<...>Cela est dû à la vitesse d'écoulement élevée lors de la formation du disque de Mach initial de petite taille transversale.<...>Le Mach est plus grand et des disques de Mach ultérieurs sont formés (Fig. 4b).<...>La zone avec les séparations et les disques de Mach avance progressivement, et par conséquent, devant la section d'entrée

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N°5 [Mécanique appliquée et physique technique, 2015]

La revue publie des articles originaux et des revues personnalisées sur la mécanique des liquides, des gaz, du plasma, la dynamique des milieux multiphasiques, la physique et la mécanique des processus explosifs, la décharge électrique, les ondes de choc, l'état et le mouvement de la matière à des paramètres ultra-élevés, la physique thermique, mécanique des solides déformables, matériaux composites, méthodes de diagnostic des processus physiques et chimiques dynamiques des gaz.

Mach dans un jet.<...>La zone de pénétration du jet dans le flux principal est limitée par les ondes de choc suspendues et le disque de Mach.<...>Maha.<...>Mach 5.<...>Une étude expérimentale de la levée d'un disque circulaire en verre de la surface de l'eau, dont le but était

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Calculs parallèles pour résoudre des problèmes d'aérohydrodynamique en utilisant la méthode des grosses particules. manuel du cours « Programmation Parallèle »

M. : Maison d'édition MSTU im. N.E. Bauman

Les problèmes d'écoulement autour de corps de formes géométriques diverses à différentes vitesses d'écoulement venant en sens inverse (subsonique et supersonique) dans des cas plans et axisymétriques dans toute la plage de perméabilité : de l'absence d'écoulement à l'écoulement libre sont pris en compte. Des descriptions de programmes de calcul de problèmes non stationnaires tridimensionnels prenant en compte le champ gravitationnel (problèmes d'instabilité de Rayleigh-Taylor) utilisant le schéma de différence de la méthode des grosses particules sur des grilles de calcul triangulaires, hexagonales et orthogonales sont données. Le manuel est accompagné d'un CD contenant les textes de 20 programmes de travail en langage algorithmique FORTRAN, destinés à résoudre des problèmes d'aérohydrodynamique à l'aide du logiciel KRUCHA-2.

Modèles d'écoulement : a - corps mince et perméable ; b - disque avec auvent-coque 2.<...>et P(30, 2) = 0,63 derrière le disque près de l'axe de symétrie au temps TC = 20,00.<...>et P(30, 2) = 0,78 derrière le disque près de l'axe de symétrie au temps TK = 20,00.<...>et P(30, 2) = 0,80 derrière le disque près de l'axe de symétrie au temps TK = 20,00.<...>et RO(30, 2) = 0,47 derrière le disque près de l'axe de symétrie au temps TC = 20,00.

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Enseigner les équilibres et les virages en aérobic sportif. allocation

Maison d'édition Université d'État de culture physique de Sibérie

Le manuel de formation fournit des informations sur la technique d'exécution des équilibres et des virages, ainsi que sur la méthodologie d'enseignement de ces éléments, en tenant compte des qualités physiques et des capacités fonctionnelles nécessaires à la réussite de l'entraînement au stade de la formation initiale en gymnastique sportive. Le manuel fournit de nouvelles informations reflétant la méthodologie d'enseignement des équilibres et des virages en aérobic sportif, basées sur les lois biomécaniques générales de leur mise en œuvre, en tenant compte des exigences des règles de compétition de ce sport populaire auprès des jeunes.

Balance courbée (balançoire verticale). 2. Etudier la rotation à 180° sur le « disque de santé ». 3.<...>sur le « disque de santé », bras sur les côtés : 1–2 – pousser avec la gauche et d'un geste des mains, tourner le disque à 360 ; 3-4 –<...>santé”, gauche au sol, bras sur les côtés : 1–2 – avec une poussée de la gauche et un mouvement des bras, tourner le disque à 360,<...>, gauche au sol, bras sur les côtés : 1–2 – avec une poussée de la gauche et un mouvement des bras, tourner sur le disque à 360 en pliant la gauche<...>sol, bras sur les côtés : 1–2 – d'une poussée de la gauche et d'un mouvement des bras, tourner sur le disque à 360 les yeux fermés ;

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N° 5 [Mécanique appliquée et physique technique, 2001]

Dans ce cas, le diamètre interne du jet, déterminé à partir du diamètre du disque de Mach, est presque 10 fois plus grand.<...>Mach, l'écoulement autour de l'élément se produit sans que le disque de Mach ne s'éloigne.<...>Dans ces conditions, aucun changement significatif dans la taille du jet derrière le disque de Mach ne se produit, et en tant que zone<...>La zone du jet autour des trous latéraux peut être considérée comme la zone du jet au niveau du disque de Mach.<...>Pour une utilisation pratique avec un diamètre de disque Mach 10 fois supérieur au diamètre du trou de sortie

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N°2 [Mécanique appliquée et physique technique, 2010]

Ainsi qu'un jeu de roues et un carénage.<...>Disque profilé supérieur, jeu de disques, dessus du carénage du rotor et bord supérieur du guide<...>; N est le nombre de tours par minute des disques classificateurs.<...>Mach, limite du jet.<...>Répartition calculée des nombres de Mach en sortie d'une tuyère multimode avec différents nombres de Mach en sortie

Aperçu : Mécanique appliquée et physique technique n°2 2010.pdf (0,2 Mo)

Calcul thermogazdynamique des compresseurs centrifuges, manuel. allocation

La méthodologie de calcul est décrite et un algorithme de calcul du trajet d'écoulement d'un compresseur stationnaire centrifuge est présenté. Des exemples de calculs de roues, de diffuseurs, d'aubes directrices de retour et de dispositifs de sortie sont donnés. Les questions d'optimisation et de sélection du chemin d'écoulement du compresseur sont prises en compte.

dans la section I ; 111 awM w = – Nombre de Mach dans la section 1 à la vitesse 1w ; 222 acM c = – Nombre de Mach dans la section<...>Nombre de Mach à vitesse périphérique (nombre de Mach conventionnel) .612.0 28558.49695.030.1 83.25522 = ⋅⋅⋅ === nn<...>Une roue de type fermé se compose d'un disque principal 1, d'un disque de recouvrement 2 et d'aubes 3 (Fig. 7.1).<...>Les pales peuvent être solidement fraisées avec le disque principal et le disque de recouvrement leur est soudé.<...>Les pales sont d'abord soudées au disque principal, puis le disque de couverture est soudé aux pales.

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Courir! Saut! Lancer! Guide officiel d'entraînement d'athlétisme de l'IAAF : [méthode d'enseignement. allocation]

M. : Homme

Le guide officiel d'entraînement d'athlétisme de l'IAAF « Courez ! Saut! Lancer!" est divisé en trois sections principales, chacune couvrant un groupe d'espèces, ce qui constitue le titre de la section. Les sections principales commencent par un très bref aperçu et les bases de chaque groupe d’espèces. Cela comprend les parties les plus importantes de la théorie de base - objectifs généraux, principes biomécaniques de base et un aperçu des phases structurelles - exercices de base, conseils d'entraînement et exemples de jeux pour aider à introduire les compétences requises pour pratiquer les activités incluses dans ce groupe. La section course à pied fournit également un bref aperçu de l’entraînement de course de moyenne et longue distance.

la jambe balance devant le corps et se redresse pour le contact (balancement avant), tandis que la poussée<...>Copyright OJSC "CDB "BIBKOM" & LLC "Agence Kniga-Service" 182 LANCEMENT DE DISQUE LANCEMENT DE DISQUE V s i p o<...>balancer en arrière et ▲ actif – en avant.<...>REMARQUES : Ne saisissez pas le disque. ▲ Pliez vos jambes pendant que vous faites rouler le disque ▲ sur le sol.<...>REMARQUES : Tenez le disque au niveau de la tête ▲. Sentez la libération du disque à travers votre index.

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Méthodologie pour développer la force dans le processus d'éducation physique des étudiants d'une université. recommandations

Ce travail présente aux étudiants les méthodes de développement des capacités de force dans les cours d'éducation physique. L'ouvrage traite des moyens de base et supplémentaires qui peuvent être utilisés dans les cours d'éducation physique pour développer les capacités de force des élèves. Cet article propose des exercices de contrôle pour déterminer le niveau de développement des capacités de force.

Penchez-vous en avant avec un demi-squat et balancez vos bras en arrière, redressez-vous en balançant vos bras vers l'avant et vers le haut.<...>Respiration : balancez vos jambes vers l'arrière, inspirez, expirez vers l'avant. 7.<...>Respiration : balancez vos jambes vers le haut, inspirez, jambes vers le bas, expirez. 8.<...>Respiration : dans et. p. inspirez, expirez. 37.<...>une jambe, en même temps balancer la hanche d'une jambe.

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N°3 [Thermophysique et aéromécanique, 2019]

Les estimations à partir des données ont montré que pour une goutte d'eau avec d = 2,7 mm, les nombres de Mach de l'onde de choc Ms = 1,3, 1,5<...>Mach 5 à NPR = 4 (Fig. 4a) et NPR = 6 (Fig. 4c).<...>Mach " dans le gaz pur, et dans le noyau diphasique du jet c'est un signe indirect de l'existence d'un "troisième<...>Mach dans un jet supersonique sous-expansé composé uniquement de gaz.<...>Ici M∞ est le nombre de Mach, Re1 est le nombre de Reynolds unitaire, T∞ est la température du courant libre, p∞ est la pression

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Athlétisme. Questions et réponses recommandations méthodologiques pour les étudiants de la Faculté de culture physique des établissements d'enseignement supérieur

FSBEI HPE "ShGPU"

Les recommandations méthodologiques sont élaborées sur la base du complexe pédagogique et méthodologique pour la discipline « Athlétisme », développé au Département des disciplines sportives de l'établissement d'enseignement public d'enseignement professionnel supérieur « ShGPU ». Les recommandations sont destinées aux étudiants de la faculté d'éducation physique des universités pédagogiques, aux enseignants et professeurs d'éducation physique.

Tenir le disque.<...>Tourne sans disque et avec un disque à différentes vitesses. 2.<...>Balancez votre jambe en vous tenant contre le mur sur une jambe de poussée. 2.<...>Les entraîneurs considèrent que le balancement des jambes redressées est plus efficace.<...>Disque.

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N°6 [Mécanique appliquée et physique technique, 2009]

Dans les travaux, des jets surexpansés ont été pris en compte, le disque de Mach et la zone subsonique ont été obtenus par calcul<...>Dans le cas d'un jet sous-expansé, un champ d'écoulement avec un vortex formé derrière le disque de Mach a été obtenu.<...>Comme l'écoulement dans la buse n'était pas conçu, des chocs obliques et un disque de Mach se sont formés à l'intérieur de celle-ci, et<...>Devant le disque de Mach, le gaz accélère jusqu'aux valeurs du nombre de Mach sur l'axe M = 6,8 ; 4.4 correspondant aux valeurs<...>Vers le calcul d'un jet supersonique surexpansé de gaz parfait en présence d'un disque de Mach dans l'écoulement // Uchen

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Athlétisme : manuel de connaissances de base (en questions et réponses). allocation

Le manuel contient de brèves informations sur l'histoire du développement des types d'athlétisme, l'analyse des techniques et des méthodes d'enseignement des exercices d'athlétisme, l'organisation et les règles de base du jugement des compétitions dans le sport, qui sont présentées sous une forme pratique pour l'étude et l'assimilation. Des erreurs typiques lors de l'exécution d'exercices d'athlétisme et des recommandations pour les corriger sont données.

disque en cuivre ou en bronze.<...>Au saut en longueur, le swing est effectué avec un bras vers le haut et vers l'avant ; au triple saut, le swing est effectué avec les deux.<...>, disque - autour de la verticale.<...>Balancez-vous avec une jambe pliée. Le rayon du cercle est de 8 à 10 m 2.<...>le balancement a été effectué avec le talon en avant) 2.

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Entraînement moteur initial en aérobic sportif. allocation

Maison d'édition Université d'État de culture physique de Sibérie

Le manuel est rédigé sur la base des exigences de la norme éducative de l'État fédéral pour l'enseignement professionnel supérieur, direction 034300.62 « Culture physique », et du programme de travail de la discipline « Théorie et méthodologie du type choisi de culture physique et d'activité sportive ». . Le manuel justifie la structure des types de formation initiale en aérobic sportif, présente des ensembles d'exercices spéciaux en combinaison avec des dispositifs d'entraînement pour la formation motrice initiale en aérobic sportif et décrit les principales formes d'organisation du travail éducatif et parascolaire.

retour à 40° ; 2 balancer vers l'avant vers le haut ; 3 - retour à droite ; 4 balancer vers l'avant vers le haut<...>santé, 1_2 _ pousser(, avec une main gauche et un balancement du BRAS, allumer le disque vers la gauche 3M'°' en remontant vers le BAS ; 3 -4 puis w C<...>« Je suis à gauche et d'un geste des bras, allumez le disque vers ZbO°S0GNUV gauche en avant ; 3 -4 pareil ; 5-8 le même 1, et je suis parti<...>RUSHVST°R °Н1 : 1 -2 d'une poussée gauche et d'un mouvement des bras, allumer le disque 36'' les yeux fermés ; 3-4 pareil<...>*placez-vous à droite, sur le disque de santé ; 6 poussez - d'un geste du BRAS, tournez à droite 360 7

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Exercices spéciaux pour l'enseignement des types d'athlétisme. allocation

Sib. fédéral université

Contient une présentation systématique du matériel méthodologique et pratique sur l'athlétisme, nécessaire aux étudiants des établissements d'enseignement supérieur pour maîtriser le métier d'entraîneur-enseignant, professeur d'éducation physique. Des filmgrammes et des schémas de techniques dans les principaux types d'athlétisme - course et marche, saut et lancer - sont présentés avec des recommandations méthodologiques pour leur développement, ainsi que des exemples d'exercices de base d'introduction, d'imitation et d'entraînement spécial dans les sections de préparation.

Balancez votre jambe en vous tenant latéralement contre le mur de gymnastique.<...>Effectuer un swing sans déplacer le corps vers l'avant et vers le haut ; simultanément au balancement, le torse se penche en arrière<...>Sauter sur une jambe en arrière : a) sans balancer la jambe gauche, b) avec balancer la jambe gauche, c) avec position<...>Des exercices de simulation pour enseigner les techniques de lancer de disque et de marteau sont confiés aux élèves.<...>La masse d'un disque mâle est de 2 kg, celle d'un disque femelle est de 1 kg.

Aperçu : Exercices spéciaux pour l'enseignement de l'athlétisme.pdf (0,4 Mo)

Calcul des presses à manivelle, manuel. allocation

Ce manuel décrit la procédure à suivre pour effectuer les calculs liés à la conception de l'entraînement, des pièces et des assemblages des presses à manivelle. Les diagrammes nécessaires et les dépendances calculées pour cela sont présentés. Un matériel de référence complet est fourni. Destiné aux étudiants universitaires étudiant les disciplines : « Matériel de forge et d'emboutissage », « Calcul et conception des équipements de forge et d'emboutissage ».

Données permettant de déterminer les paramètres de frottement et les épaisseurs de disque 60 5.2.3.<...>Calculez la longueur de conception des courroies à l'aide de la formule :     2 0,25 2 1,57 max shk max shk D D L D D     <...>   2 2 0,25 1,57 0,125max shk max shkL D D D D      .<...>, cm hd Épaisseur du disque d'entraînement, cm h1 Nombre d'inserts, pcs mв 5.2.3.<...>L'épaisseur du disque d'entraînement est de 1 (0,11 0,0002) mh B n    . (5.17) 5.3.4.

Aperçu : Calcul des presses à manivelle.pdf (0,7 Mo)

La gymnastique rythmique à l'université

Centre d'édition et d'impression de l'Université d'État de Voronej

Le manuel pédagogique et méthodologique a été préparé au Département d’éducation physique et des sports de l’Université d’État de Voronej.

I. p. – accentuation en position debout sur les genoux : 1 – balancez votre jambe droite vers l'arrière ; 2 – assis sur des talons ; 3 – balancer la jambe gauche vers l’arrière<...>I. p. – accentuation en position debout sur les genoux : 1 – balancez votre jambe droite vers l'arrière ; 2 – balancer la jambe droite vers la droite ; 3 – compte 1 ; 4<...>.; 3 – balancer la jambe vers l'avant ; 4 – je. P. ; 5 – jambe en arrière ; 6 – je. P. ; 7 – balancer vers le haut ; 8 – je. paragraphe 36.<...>I. p. – le même : 1 – swing à droite vers l'avant ; 2 – balancement de la droite vers la main gauche ; 3 – élan vers la droite vers l'avant ; 4 – je. P.<...>Marcher à la manière d'une discothèque. Marche lente. 26.

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N°5 [Thermophysique et aéromécanique, 2016]

Mach numéro 10, altitude 90 km.<...>Maha.<...>Jet puissant de Mach limité par la surface de contact.<...>Lorsque la vitesse de rotation du disque augmente sur l'axe du cylindre, la composante axiale ralentit d'abord<...>Avec une nouvelle augmentation de la rotation du disque, cette région avec une valeur réduite de la composante de vitesse axiale

Aperçu : Thermophysique et aéromécanique n°6 2014.pdf (1,1 Mo)

N°6 [Mécanique appliquée et physique technique, 2017]

Calcul et conception de machines à compresseurs centrifuges, manuel. allocation

Maison d'édition de l'Université technique d'État d'Omsk

La 2e édition du manuel aborde les questions de calcul thermodynamique des gaz, de conception et d'analyse de la résistance des éléments du chemin d'écoulement des compresseurs centrifuges ; la conception thermogazdynamique de la partie d'écoulement à l'aide d'une technique de calcul via des paramètres sans dimension est décrite ; des exemples de calculs de thermodynamique et de résistance sont donnés.

Le nombre de Mach MW1 doit avoir les valeurs MW1  0,55...0,65 (pour les fusées radiales axiales MW1  0,87).<...>Pour déterminer le nombre de Mach dans la section « gorge » du MW1G RK, vous pouvez utiliser la technique développée<...>Le nombre de Mach de vitesse à la sortie du diffuseur est de 444 TRkСМС  . (1.119) Pression du gaz, Pa :   .)1()1(<...>Pour le calcul des nombres de Mach dans la section « gorge » du réseau de diffuseurs à pales, l'équation (1.130) est non linéaire,<...>Dans ce cas, les nombres de Mach conventionnels pour le RC de la section I s'avèrent assez grands MU = 0,88, et les nombres de Mach selon

Aperçu : Calcul et conception de machines à compresseur centrifuge A. D. Vanyashov, G. G. Kustikov, 2017. - 255 pp. pdf (0,9 Mo)

N°3 [Mécanique appliquée et physique technique, 2011]

Une caractéristique importante de la dynamique des gaz d'un jet supersonique est la position du disque de Mach - choc direct<...>La position du disque de Mach a été déterminée par la formule lM = 0,67d∗ √ p0/pк, où lM est la distance au disque de Mach<...>Ces données ont permis d'estimer les régimes d'écoulement dans les jets et de déterminer la position du disque de Mach à différents<...>Pour les mesures dans la région supersonique du jet (devant le disque de Mach), un point a été choisi à distance de la coupure<...>buse égale à 8 mm, dans la zone derrière le disque de Mach - un point situé à une distance de la sortie de la buse égale à 50 mm.

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N° 1 [Bulletin de l'Université technique d'État de Moscou du nom de N.E. Bauman. Série "Génie Mécanique", 2010]

M. : Maison d'édition MSTU im. N.E. Bauman

Les questions dans les domaines suivants sont couvertes : la mécanique des structures de pouvoir à des fins diverses ; problèmes énergétiques; problèmes modernes de technologie; problèmes fondamentaux de mathématiques, de physique, de mécanique des milieux continus, etc.

Aux nombres de Mach M > 3, il est nécessaire de passer à un circuit à flux direct.<...>Champs de nombre de Mach dans la section axiale centrale pendant le vol avec un angle d'attaque nul pour les nombres de Mach M=6,8,10<...>Les dépendances de ces caractéristiques sur le nombre de Mach et l'angle d'attaque ont été étudiées.<...>; μ - coefficient de frottement entre le bloc et disque 45

N° 3 [Actes de l'Académie russe des sciences. Mécanique des fluides et des gaz, 2017]

Des recherches théoriques, informatiques et appliquées dans le domaine de l'aéromécanique, de l'hydrodynamique, de la dynamique des plasmas, de l'hydrodynamique des sols et de la biomécanique des milieux continus sont publiées. Une attention particulière est portée aux nouveaux domaines de recherche, tels que la théorie des écoulements multiphasiques et leurs applications, les écoulements chimiquement réactifs, les écoulements de liquides et de gaz dans des champs électromagnétiques, les nouvelles méthodes hydrodynamiques pour augmenter la production pétrolière, les nouvelles approches pour décrire les écoulements turbulents, etc. La revue est évaluée par des pairs et incluse dans la liste des commissions d'attestation supérieures.

vue de face, angle entre la ligne de visée et l'axe du disque Θ = 0° ; b – vue latérale Θ = 90° ; c – le disque est tourné de biais<...>Configurations plates et axisymétriques, rationalisées avec un nombre de Mach critique maximum // Prikl. 1987<...>Optimisation de la forme des corps plats symétriques afin d'augmenter le nombre de Mach critique // Uch. zapper.<...>Nombre de Mach M1 de la vitesse totale d'un écoulement homogène derrière une onde de choc plane fixée au front<...>le bord de la console sous le vent, ou derrière l'onde de raréfaction centrée (symboles I) ; Mns – Nombre de Mach

Aperçu : Actualités de l'Académie des sciences de Russie. Mécanique des fluides et des gaz n°3 2017.pdf (0,1 Mo)

Le Centre National de Formation Méthodologique aux Essais des Matériaux Abrasifs, à la demande des éditeurs de la revue KUZOV, a entamé une nouvelle série d'essais. Les recherches du centre comprennent des tests d'abrasifs dans les meules à grain P120, l'une des gradations les plus couramment utilisées dans les travaux de carrosserie automobile, sur deux types de surfaces : le mastic et le métal rempli de mastic. Le test implique des meules abrasives de quatorze séries de fabricants différents - presque tous ceux qui sont aujourd'hui présents sur le marché russe, des leaders aux marques peu connues. Tous les échantillons sont testés exactement dans les mêmes conditions, sur une surface identique, à la même humidité et température. Sur la base des résultats de deux tests, les meules abrasives testées ont reçu des points selon le système : 1 point pour le résultat minimum puis par ordre croissant

Lors du test, le disque s'est usé de manière inégale.<...>Le lecteur NORTON A275 a également fonctionné de manière stable.<...>OJSC "CDB "BIBKOM" & LLC "Agence Kniga-Service" CORPS 201363 FLUSHRY CENTER x 1 accumulation max.<...>RADEX Or 9 4 12 Qualifié Rouge 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 accumulation max<...>Qualifié Rouge 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Or 17 1 2 accumulation max

N°4 [Thermophysique et aéromécanique, 2014]

J'ai installé VirtualBox sur mon PC Linux. Je voulais vraiment utiliser l'un des LXFDVD pour installer un système virtuel Linux. Mais je reçois un message d'erreur indiquant que VirtualBox ne reconnaît pas le format du disque. Je pense que la raison est que le disque est un fichier ISO hybride. Est-il possible de créer une image disque ISO standard pour installer Linux dans Virtual Box ? Si oui, comment faire ?

Je pense que la raison est que le disque est un fichier ISO hybride.<...>Cela vous permettra de sélectionner le disque physique que vous utilisez.<...>Une bonne distribution sécurisée comme Tails, à condition de ne pas la télécharger sur des systèmes plus récents<...>Ce n'est pas une exigence de Windows 10, qui démarre également sur les anciens systèmes BIOS/MBR, mais<...>et l'enregistrement des balises si, alors la qualité des fichiers copiés sera la même dans tous les programmes

Formations dans un jet supersonique de gaz émanant des tuyères des turboréacteurs, statoréacteurs et moteurs-fusées. Les disques de Mach deviennent visibles lorsque le carburant brûle à l'extérieur du moteur. Dans un turboréacteur, cela est possible lorsque la postcombustion est activée.

Mécanisme éducatif

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\displaystyle x=0,67D_(0)(\sqrt (\frac (P_(0))(P_(1))))),

où D 0 est le diamètre de sortie de la buse,

P 0 - pression d'écoulement à la sortie de la buse,

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