Резултати от търсене за \"mach disk\". Изчисляване на колянови преси

(Пръстени на Мах) [ ] - стационарни повтарящи се вълнови образувания в свръхзвукова струя от газове, излъчвана от дюзите на турбореактивни, ramjet и ракетни двигатели. Дисковете на Mach стават видими, когато горивото гори извън двигателя. В турбореактивен двигател това е възможно, когато е включено допълнителното горене.

Образователен механизъм

Дисковете на Мах се образуват в свръхзвукова струя от изходящи газове, чието налягане на изхода на дюзата е малко по-високо или по-ниско от атмосферното налягане. На изхода от дюзата атмосферното налягане разширява/компресира недоразширения/преразширения газов поток, което води до промяна в посоката на движение на външните газови слоеве от аксиална към радиална. Промяна в посоката на свръхзвуков газов поток възниква при наклонени ударни вълни. Когато посоката на газовия поток отново стане успоредна на централната линия на потока, се намира първата директна ударна вълна. Струя от газове, преминаваща през директен компресионен шок, се нагрява и възпламенява неизгоряло гориво, правейки първия диск на Мах видим. Светещата област може да бъде с форма на диск или диамант. Разстоянието от изхода на дюзата до първия диск на Мах може да се определи приблизително по следната формула:

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\displaystyle x=0,67D_(0)(\sqrt (\frac (P_(0))(P_(1))))),

където D 0 е изходният диаметър на дюзата,

P 0 - налягане на потока на изхода на дюзата,

При преминаване през директен удар на компресия в диска на Мах налягането на газа може да стане по-високо от атмосферното. След това процесът на разширяване се повтаря с окончателното формиране на следващия Mach диск. Този периодичен процес на компресия/разширяване би бил безкраен, ако не беше ефектът на вискозитета на газа върху затихването на колебанията на налягането.

Свръхзвуковата струя има периодична структура, състояща се от повтарящи се бареловидни клетки. Ако непроектирането на струята, което се определя като съотношението на налягането на изхода на свръхзвуковата дюза към налягането в околната среда, се различава значително от единицата, тогава директните ударни вълни, наречени дискове на Мах, стават ясно видими в удара вълнова структура на струята. Дискът на Мах има значителни размери само в първата цев на струята, а понякога и във втората. Въпреки това, присъствието му силно влияе върху геометрията надолу по течението на струята. Неуспехите при разработването на методи за изчисляване на струи, като правило, са свързани до голяма степен с невъзможността да се намери позицията на диска на Мах. От друга страна, потокът в близост до диска на Мах се характеризира с големи градиенти на налягането и силно вискозно-невискозно взаимодействие. В струите на ракетни двигатели в региони отвъд дисковете на Мах възникват реакции на изгаряне и дисоциация, което води до значително повишаване на температурата, налягането и лъчистия поток. Въпреки практическото значение на проблема все още липсва пълна теория за образуването на диск на Мах в свръхзвукова струя. По-долу представяме необходимата информация за тройните конфигурации на ударни вълни, описание на модела „стационарна конфигурация на Мах“, както и обосновка за приложението му към проблема за изчисляване на диска на Мах в свръхзвукова идеална газова струя.

тройна точка.

конфигурация с тройна ударна вълна

стационарна конфигурация на Mach

неправилно отражение на скок

редовно отразяване на скока

Мах крак

диск на Мах

1. Газова динамика на свръхзвукови неизобарични струи / V.S. Авдуевски, Е.А. Ашратов, А.В. Иванов, У.Г. Пирумов. - М.: Машиностроене, 1989. - 320 с.

2. Беляев Н.М., Картешкин В.А. Изследване на параметрите на звукова недоразширена струя студен газ. - Днепропетровск: DSU, 1982. - 14 с.

3. Булат П.В., Засухин О.Н., Усков В.Н. Образуване на струя при плавно изстрелване на дюза на Лавал // Газова динамика и топлообмен. Vol. 10. Газови потоци в канали и струи. - Санкт Петербург: Издателство SPU, 1993. - С. 1-22.

4. Мелников Д.А. Отражение на ударни вълни от оста на симетрия // Механика и машиностроене. - 1962. - № 3. Ед. Академия на науките на СССР.

5. Интерференция на стационарни газодинамични прекъсвания / V.N. Усков и др. - Новосибирск: ВО "Наука", 1995. - 180 с.

6. Усков В.Н. Интерференция на стационарни газодинамични прекъсвания. Свръхзвукови газови струи. - Новосибирск: Наука, 1983. - С. 82-96.

7. Abbett M.J., Mach Disk в недостатъчно разширени изпускателни струи // AIAA Journal. - 1971. - Том 9, март. - Р. 512-514.

8. Тире С.М. Seiner J.M., Wolf D.E. Анализ на турбулентни неразширени струи. Част. 1: Параболизиран модел на Navier Stokes, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - том. 23, 23 април. - Р. 505-514.

9. Тире С.М. Seiner J.M., Wolf D.E. Анализ на турбулентни неразширени струи. Част. 2: Параболизиран модел на Navier Stokes, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - том. 23, 23 май.

10. Тире С.М. Торп Р.Д. Удар - Модел за улавяне на едно- и двуфазен свръхзвуков изпускателен поток // AIAA J. - юли 1981 г. - том. 19. - Р. 842-851.

11. Dash S.M., Sinha N. Неинтерактивна процедура за интегриране на кръстосани потокове за анализ на налягането - разделен анализ на двумерни, дозвукови миксинови проблеми // AIAA J. - 1985. - том. 23 януари - Р. 183-185.

12. Dash S.M., Sinha N., York B.J. Имплицитен/Явен анализ на интерактивни явления в свръхзвукови химически - проблеми със смесване и граничен слой // AIAA хартия 8517, 17 юли 1985 г.

13. Dash S.M., Wolf D.E. Интерактивни явления в проблеми със свръхзвукови реактивни миксини, част. 1. - AIAA J. - май 1984 г. - Р. 905-913.

14. Dash S.M., Wolf D.E., Pergament H.S. Модел за улавяне на крон за двуфазен, химически достигащ поток в ракетни дюзи и дифузори, - AIAA R. 85-0.

15. Jungowski W.M. При поток при внезапно разширяване на канал. Динамика на течности. - 1969. - кн. 4. - Р. 231-241.

Свръхзвукова струя (фиг. 1)В общия случай изтичането от соплото на самолет, движещ се с определена скорост, е набор от ударни вълни, повърхности на тангенциални прекъсвания на скоростта и плавни области на потока. Наличието на разреждане на дъното в област 1, компресионни вълни 3, 7, възникващи в резултат на взаимодействието на струята със свръхзвуковия съпътстващ поток 2, смесващи слоеве 4, 9, 10, образувани при тангенциални прекъсвания, водят до образуването на комплекс структура на ударна вълна (SWS) на струята. Състои се от вълни на разреждане 4, 6 и ударни вълни. Инцидентният удар 5 винаги се отразява от оста с образуването на тройна конфигурация от ударни вълни или, както се казва, тройна точка. Директният удар в тройната точка се нарича диск на Мах или диск на Мах, а удар 8 се нарича отразен удар.

Трябва да се отбележи, че когато инцидентният шок се приближава до оста на симетрия, неговата кривина ДА СЕσ клони към безкрайност, т.к ДА СЕ σ ~y-1, следователно винаги се създават условия за образуване на диск на Мах в непроектна струя. Този факт съответства на известното от трудовете на Д.А. (1962) позицията за невъзможността за редовно отражение на ударната вълна от оста на симетрия, което също е посочено условия на динамична съвместимост(UDS) при ударни вълни. По оста на симетрия трябва да бъдат изпълнени условията, че ъгълът на наклона на вектора на скоростта и кривината на тока зад отразения удар са равни на нула, но при г= 0 това е невъзможно.

Ориз. 1. Свръхзвуков поток около дъното на самолет: 1 - зона на дъното; 2 - едноточен поток; 3 - скок на опашката; 4 - текуща разделителна линия; 5 - висящ скок; 6 - дозвукова област на смесителния слой; 7 - компресионни вълни и затварящ удар; 8 - отразен удар; 9 - област на смесване зад диска на Мах; 10 - смесителен слой на границата на струята

Модели на образуване на диск на Мах - история на изследване

Нека се спрем по-подробно на въпроса за положението на диска на Мах в струята. Дискът на Mach има забележими размери само в първия варел, а понякога и във втория. Въпреки това, присъствието му силно влияе върху геометрията надолу по течението на струята.

Неуспехите при разработването на методи за изчисляване на струи, като правило, са свързани до голяма степен с невъзможността да се намери позицията на диска на Мах. Подробен анализ на този въпрос беше извършен в, където се обсъждат различни хипотези за прехода от редовно отражение на ударната вълна от оста към неправилно (Mach) отражение, налични в литературата. Най-известната от тях е така наречената процедура на Abbett, често споменавана в известните трудове на Даш, посветени на конструирането на метод за изчисляване на пламъка на двигателя на тактическа ракета с твърдо гориво, както и различни предположения за стойността на налягане зад отразения удар в тройната точка. Няма да разглеждаме последното, т.к Днес вече е известно, че те не са приложими в общия случай.

Процедурата на Абет установява известна аналогия между диска на Мах в струя и стартовата ударна вълна (PSW), която възниква, когато се стартира дюза на Лавал. Първоначално се приема, че в минималното сечение на потока зад диска на Мах налягането е равно на атмосферното. По-късно се оказа, че това предположение е приблизително изпълнено само в силно недоразширени струи, в които турбулентният участък започва веднага след първия варел. В случаите на малка грешка в изчисленията хипотезата на Абет води до твърде големи грешки.

Хипотезата на Abbett е модернизирана от Dash, който приема, че в критичната секция зад диска на Мах е изпълнено условието за „гърло на потока“, т.е. скоростта на потока става равна на локалната скорост на звука. Ако посочим позицията на тройната точка върху падащия шок, тогава се определят началните условия за изчисляване на потока, ограничен от диска на Мах и тангенциалното прекъсване. Като се има предвид, че този поток е едномерен, изчислението може да се извърши по същия начин, както в дюзата на Лавал. Ако в резултат на изчислението в минималния участък на потока зад диска на Мах скоростта е равна на локалната скорост на звука, тогава в процедурата на Abbett-Dash се приема, че позицията на диска на Мах в струята е избрана правилно.

Сред другите модели е добре потвърден експериментално описаният критерий, според който образуването на диск на Мах възниква, когато интензитетът на падащия шок достигне стойността J = J 0 съответстващи стационарна конфигурация на Mach(SMK) . Такива конфигурации на ударни вълни са подробно изследвани във връзка с проблема за отражението на ударна вълна от плътна стена.
Критерият J 0 е косвено обоснован чрез решаване на проблема от първи ред за тройни конфигурации на ударни вълни (шокове).Ако във всяка точка на висящ шок (падащ върху оста на симетрия) се извършва формално изчисление на тройната конфигурация на ударни вълни, тогава при интензитети Дж< J 0 изходящата тангенциална прекъснатост τ има положителна кривина. В точката на скока, където J = J 0, кривината τ става отрицателна, което съответства на установените емпирични представи за формата на тангенциалната прекъснатост.

Кратка информация от теорията на тройните ударни конфигурации

Тройна конфигурация (TC) на ударни вълни (удари) е структура на ударна вълна, състояща се от три фронта на ударни вълни σ, пресичащи се на определена линия, и повърхността на тангенциална прекъснатост τ, произтичаща от тази линия (фиг. 2), σ 1 се нарича входящ шок, σ 2 - изходящ, σ с - основна ударна вълна.

Ориз. 2. Конфигурация с тройна ударна вълна

Тройни конфигурациивъзникват при неравномерно отражение на удар от твърда повърхност и от оста на симетрия в осесиметрични потоци, в някои задачи за взаимодействието на насрещни удари, както и по време на взаимодействие на изпреварващи удари. Концепцията за TC е въведена за първи път в проблема с ударна вълна, ударена върху клин. Докато се разпространява по дължината на клина, интензитетът на падащата вълна се увеличава и нейната повърхност става извита, оставайки перпендикулярна на повърхността на клина. Започвайки от определен момент, ударната вълна се разклонява с образуването Краката на Мах.

По-късно беше изследван стационарният случай на отражение на удар от плътна стена. Когато интензитетът на удара върху стената е нисък, той се отразява от стената по правилен начин (фиг. 3). Започвайки от определен интензитет, отразеният удар вече не може да обърне потока така, че векторът на скоростта зад него да е успореден на стената, т.к. Граничният ъгъл на обръщане на потока при удар, изчислен от числото на Мах зад първия удар, е по-малък от ъгъла на наклон на вектора на скоростта към повърхностната стена зад първия удар. Тогава отражението се случва неравномерно с образуването на SMC. За разлика от нестационарния случай, интензитетът на крака на Мах е равен на максимума J m (М).

Тройните конфигурации са удобни за изучаване на равнината на ударните поляри lnj-β , наречени заради характерния си външен вид сърцевидни извивки.Даден е подробен анализ на сърцевидни криви, сингулярни точки и области на съществуване на ТС. Според класификацията се разграничават тройни конфигурации TK-1, TK-2 и TK-3.

Ориз. 3. Правилно (вляво) и неправилно (вдясно) отражение на удара от стената: σ с - Мах крак

Тройни конфигурации TK-1възникват от взаимодействието на настъпващи ударни вълни от различни посоки, например в свръхзвукови вътрешни въздухозаборници за компресия. TK-1 съответства на точката на пресичане на левите клонове на полярите (фиг. 4). Тъй като интензитетът на входящия шок 1 се увеличава, пресечната точка се придвижва към върха на главния поляр, докато го достигне, на която точка съответства SMC.

TK-1 може да съществува само при числа на Мах M > M T

При по-ниски числа на Мах полярните не се пресичат. При число на Мах, равно на М Т,след удара се достига максимално статично налягане при даден адиабатен индекс γ (за въздух γ = 1,4). Тройни конфигурации TK-2възникват, когато ударната вълна се отразява неправилно от стената. Разликата от ТК-1 е, че при ТК-2 посоката на отклонение на потока при главния удар (фут на Мах) се променя на противоположна (фиг. 5). Тъй като интензивността на скока се увеличава Дж 1 главен удар 4 е огънат. Когато удар 1 се отрази от стената, кракът на Мах е огънат, приближавайки стената правоъгълно.

Ориз. 4. Тройна конфигурация TK-1

Ориз. 5. Тройна конфигурация TK-2

Тройни конфигурации TK-3възникват от взаимодействието на изпреварващи ударни вълни от една и съща посока. Тяхното изследване е от голямо практическо значение за проектирането на свръхзвукови въздухозаборници за външно сгъстяване. Тройни шокови конфигурации и дискове на Мах в струята

Нека се спрем по-подробно на тройните конфигурации на TK-2, тъй като те са пряко свързани с проблема за изчисляване на диска на Мах в свръхзвукова струя. Тройните конфигурации TK-1 и TK-2 са разделени от стационарна конфигурация на Мах, която съответства на случая, когато вторичната ударна полюса пресича главната поляра в своя връх. В SMC (фиг. 6) основната ударна вълна (4) е директна. Характерна интензивност Дж 0 се получава от решаването на кубичното уравнение, съответстващо на пресечната точка на полярните във върха на главната полярна (фиг. 6).

z 0 = Дж 0 ,

Ориз. 6. Стационарна Mach конфигурация (SMC)　

При някакво характерно число на Мах М ИЛИ.в SMC полярната, съответстваща на входящия шок 1, пресича върха на главната полярна в точката на ограничаващ ъгъл на въртене 4 (фиг. 7).

Това предполага трансцендентно уравнение за специално число M 0R:

Коефициенти A iимат същото значение като в предишното уравнение.

При по-ниски числа на Мах М ИЛИ,полярната се пресича с ординатната ос вътре в главната полярна и интензитетът често се приема като критерий за прехода към неправилно отражение J R, което съответства на контакта на полярната с ординатната ос (фиг. 8), което ни позволява да намерим стойността на този интензитет от решението на следното уравнение:　

Ориз. 7. Специална конфигурация, съответстваща на MOR

Този критерий не получи експериментално потвърждение в стационарния случай.

Тестване на хипотезата на SMC за случая на образуване на диск на Мах в струя

За да се провери правилно съответствието на изчислителния метод с експерименталните данни, е необходимо в експеримента да се намали до минимум влиянието на вискозните ефекти, които изкривяват модела на потока в близост до ръба на дюзата. Това може да се постигне в инсталация, при която струята тече от звукова дюза с долно сито. Вътре в такава дюза граничният слой е малък и няма поток на изхвърляне по ръба му.

Ориз. 8. TC, съответстващ на J = JR, M< МOR

Подобен експеримент е проведен в Днепропетровския университет. На фиг. Фигури 9 и 10 показват зависимостите при премахване Лот изхода на дюзата характерни сечения на струята, както и стойността на диаметъра дсъответният елемент на първия варел на струята от самоподобния параметър, получен чрез изчисление по метода на характеристиките.

Ориз. 9. Сравнение на отстраняването на основните участъци на първия цилиндър на недостатъчно разширената струя, получено чрез изчисление, с експериментални данни:
L b - разстояние от изхода на дюзата до точката на пресичане на отразения удар с границата на струята; L BC - разстояние от изхода на дюзата до сечението с максимален диаметър на висящия шок; L M е разстоянието от изхода на дюзата до сечението с максимален диаметър на границата на струята; L DM - разстояние от изхода на дюзата до диска на маховика

Ориз. 10. Сравнение на резултатите от изчисляването на диаметъра на основните елементи на първата цев на струята с експеримент: D ВС - максимален диаметър на висящия шок; D M - максимален диаметър на границата на струята; D DM - диаметър на диска на Мах

Тройната точка на висящия шок беше избрана в участъка, в който интензитетът на висящия шок беше равен на J 0. Наблюдава се не само качествено, но и задоволително количествено съответствие с експеримента.

Заключение

Показано е, че моделът на стационарна конфигурация на Мах позволява добре да се предскаже положението на дисковете на Мах в свръхзвукова струя. При изчисляване поставянето на диска на Мах в точката на висящия шок, при която неговият интензитет J = J 0, можете да определите диаметъра на Mach Disk и разстоянието му от изхода на дюзата. Резултатите от изчислението показаха добро съответствие с експеримента. Горните аргументи могат да служат само като косвено доказателство за модела; неговата теоретична обосновка и резултатите от пълно изчислително и експериментално изследване са извън обхвата на тази работа и ще бъдат разгледани отделно.

Рецензенти:

Баранов И.В., доктор на техническите науки, професор, заместник-директор на Института по хладилна техника и биотехнологии, Санкт Петербургски национален изследователски университет по информационни технологии, механика и оптика, Санкт Петербург;

Пеленко В.В., доктор на техническите науки, професор, заместник-директор по академичните въпроси на Института по охлаждане и биотехнологии, Санкт Петербургски национален изследователски университет по информационни технологии, механика и оптика, Санкт Петербург.

Творбата е получена в редакцията на 20 юли 2012 г.

Библиографска връзка

Усков В.Н., Булат П.В., Продан Н.В. ИСТОРИЯ НА ИЗСЛЕДВАНЕТО НА НЕПРАВИЛНОТО ОТРАЖАВАНЕ НА КОМПРЕСИОНЕН СКОК ОТ ОСТА НА СИМЕТРИЯ НА Свръхзвукова струя С ФОРМИРАНЕ НА МАКСИМАЛЕН ДИСК // Фундаментални изследвания. – 2012. – No 9-2. – С. 414-420;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (дата на достъп: 29.07.2019 г.). Предлагаме на вашето внимание списания, издадени от издателство "Академия за естествени науки"

резултати от търсенето

Намерени резултати: 47824 (1,49 сек.)

Свободен достъп

Ограничен достъп

Подновяването на лиценза се потвърждава

Подобряване на здравето и професионално приложена ефективност на физическото възпитание и масовата работа в общежитието на SPTU (на примера на строителството)

М.: ПРОМЕДИА

Следователно задължителният набор от симулатори за зидар, например, включваше „Здравен диск“ за водопроводчик-газозаварчик

Преглед: Подобряване на здравето и професионално приложена ефективност на физическото възпитание и масовата работа в общежитието на SPTU (на примера на конструкцията).pdf (0,3 Mb)

носител на магнитен диск.<...>Потребителите и дори програмистите често казват: „Диск A:“, „Диск B:“ и т.н.<...>от диск, например към екран, към друг диск или към принтер.<...>За целта учителят подготви дискове за всяко работно място (на всеки диск има микрон с текст<...>Списъкът с имена на файлове, съхранявани на диска, се нарича дискова директория.

Преглед: Информатика 3 клас.pdf (0,6 Mb)

№ 5 [Топлофизика и аеромеханика, 2015]

Потокът зад отразения удар е свръхзвуков, а зад диска на Мах е дозвуков.<...> <...>Диск на Мах при rA = 0,35 и rA = 0,26.<...>зони на дозвуков поток зад диска на Мах.<...>Диск на Мах при rA = 0,35 и rA = 0,26.

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 5 2015.pdf (0,6 Mb)

Представени са резултатите от числено моделиране на неограничено в напречно направление вливане на недоразширена импулсна газодисперсна струя с висока концентрация на частици върху твърдо препятствие. Изследвани са характерните особености на такова взаимодействие, по-специално "аномалното" образуване на ударно-вълновата структура на двуфазен поток с дозвукова скорост по протежение на газа-носител и развитието на автоколебания

Някои разлики, например изчисленият размер на диска на Мах, са по-големи от това, което се наблюдава експериментално (фиг.<...>В този случай дискът Mach 1 за случая на първоначална обемна концентрация на частици (фиг. 4) се състои от две части<...>Това се дължи на вихровото движение на смес 2, която е в съседство с диска на Мах близо до оста на симетрия.<...>Във втория вариант - зад диска на Мах x′′ = 6.<...>След това двуфазната среда се сблъсква с препятствието с образуването на диск с Mach 4.

Разглежда се метод за коригиране на PIV данни за реконструиране на скоростта на газа от скоростта на частиците в свръхзвукови недостатъчно разширени струи. Методът се основава на оценяване на забавянето на скоростта на индикаторите, като се използва техният параметър за релаксация на скоростта като корекция на PIV данните в Нютоновата апроксимация на междуфазното взаимодействие. Показано е, че параметърът на релаксация на скоростта на трасери в потоци със скокове на скоростта може да бъде определен от оригиналните PIV данни. Корекцията с установения параметър за релаксация на фазовата скорост показа добра точност.

<...> <...> <...> <...>

Решава се задачата за иницииране и стабилизиране на детонационното горене на водородно-въздушна смес, постъпваща в осесиметричен канал с централно тяло с крайна дължина в поток с число на Мах M0 = 5 ÷ 9. Числено е показано наличието на a централното тяло както в конвергентно-разминаващата се дюза, така и в разширяващия се канал осигурява стабилизиране на детонационното изгаряне на стехиометрична водородно-въздушна смес при числа на Мах на свободния поток M0 > 7. Направено е сравнение на различни конфигурации на канала в зависимост от количеството на тягата в резултат на детонационно изгаряне на стехиометрична водородно-въздушна смес

на централното тяло, когато високоскоростен свръхзвуков поток се влива в него, се образува диск близо до оста на симетрия<...>получена е водородно-въздушна смес за дюза с вътрешен цилиндър, наличието на който предотвратява образуването на диск<...>Така в осесиметрична конвергентно-дивергентна дюза без централно тяло в потока се образува диск<...>потокът от запалимата смес започва да взаимодейства с централното тяло, сякаш зад точката на образуване на диск<...>Мах и пред него (фиг. 4).

Представени са резултатите от изследване на вливането на свръхзвукова недоразширена въздушна струя върху пореста метална бариера с ограничена дебелина, чиято предна равнина е перпендикулярна на оста на струята, а страничната повърхност е непроницаема за газовия поток. . За да се определи ефектът на порьозността върху газодинамичните характеристики на взаимодействието на струя с препятствие, беше разгледан и случай на непоресто препятствие със същия диаметър.

Числото на Мах в изходния участък е Ma = 1,72, степента на непроектиране на изтичането на струята е n = 2,1.<...>Пореста бариера във формата на диск с диаметър dp = 100 mm и дебелина ∆lp = 20 mm беше вкарана в метал<...>Свръхзвукова недостатъчно разширена струя, взаимодействаща с пореста бариера: a - минимално разстояние между диска<...>Амплитудата на колебанията на диска на Мах по оста на струята е 0,15da.<...>Т. 56, N-◦ 3 съответства на завъртане на потока под ъгъл, равен на 90◦, докато дискът на Мах е на относителна

№ 1 [Топлофизика и аеромеханика, 2018]

Основатели на списанието: Сибирският клон на Руската академия на науките Институт по топлофизика на името на. С.С. Кутателадзе SB RAS Институт по теоретична и приложна механика на името на. S.A. Khristianovich SB RAS Основните научни теми на списанието са: - динамика на хидрогаза - пренос на топлина и маса - турбулентност - средства и методи за аеро- и термофизични експерименти - физика на нискотемпературната плазма - физични и технически проблеми на енергетиката

Въпреки това, с увеличаване на скоростта на полета над M = 4, размерите на диска на Мах намаляват значително и челната<...>При умерени свръхзвукови числа на Мах на свободния поток дискът на Мах има определена крайна напречна стойност<...>Размерите на диска на Мах намаляват значително с увеличаване на числото на Мах на свободния поток.<...>Мах, а след това се образуват последващи системи от фуниевидни ударни вълни с дискове на Мах.<...>трябва да съответства на наличието на дискове на Мах (с дозвукова скорост на потока точно зад тях).

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 1 2018.pdf (0,5 Mb)

Численото моделиране на потока, образуван по време на напречното инжектиране на струя в свръхзвуков поток през прорезна дюза, беше извършено при различни стойности на налягането в инжектираната струя и основния поток. За изчисления върху решетки с различни разделителни способности се използват моделът на турбулентността на Спаларт-Алмарас, реализуемият модел k–ε, моделът k–ω и моделът SST. Въз основа на сравнение на изчислени и експериментални данни за разпределението на налягането върху стената, дължината на зоната на рециркулация и дълбочината на проникване на струята в свръхзвуков поток, бяха направени изводи за точността на резултатите от изчисленията с помощта на различни модели на турбулентност и приложимостта на тези модели при решаване на подобни проблеми.

Мах и ударна вълна, причинени от повторно компресиране на потока.<...> <...>инжектиране и дълбочината на проникване на струята в основния поток H, която се определя от позицията на горния ръб на диска<...>Маха.<...>Мах 5.

Проведено е изчислително и теоретично изследване на особеностите на протичане на свръхзвукови високоенталпийни потоци в тесни цилиндрични канали. Математическият модел се основава на решаването на пълната нестационарна система от уравнения на Навие-Стокс в осесиметрична формулировка. Изчисленията са извършени за режими на ламинарен и турбулентен поток с помощта на различни модели на турбулентност. Анализирано е влиянието на геометричните параметри на канала върху характеристиките на потока. Разгледани са особеностите на разпределението на числото на Мах по радиуса на потока в различни участъци на канала. Показано е, че в зависимост от условията възниква спиране с различна интензивност до образуването на дозвукова зона на потока със значителна дължина в канала.

има няколко максимума, което според нас съответства на образуването на допълнителни скокове зад диска<...>Мах по време на спиране на свръхзвуков поток).<...>свръхзвукови потоци в тесни цилиндрични канали 15, като например споменатите допълнителни удари зад диска<...>Мах може да бъде идентифициран по-ясно.<...>свръхзвукови потоци в тесни цилиндрични канали 17 в модела k−ε се наблюдава изместване на първия диск

Работата числено симулира свръхзвуков въздушен поток в плосък канал с напречно инжектиране на турбулентна водородна струя през процеп на долната стена. Предложен е алгоритъм за решаване на осреднените по Фавр уравнения на Навие–Стокс за потока на перфектен многокомпонентен газ въз основа на схемата WENO. Основното внимание се обръща на взаимодействието на структурата на ударната вълна с граничните слоеве на долната и горната стена на канала при условия на вътрешен турбулентен поток, а именно, извършено е подробно изследване на структурите на потока, изследвани са разделянето и смесването в зависимост от ширината на процепа на струята. Установено е, че в допълнение към известните структури на ударна вълна, които възникват при взаимодействието на настъпващия поток с напречна струя и по време на взаимодействието на водещата ударна вълна с гранични слоеве в близост до стените, допълнителна система от ударни вълни и поток отделянето се образува на долната стена на известно разстояние от струята надолу по течението. Извършено е сравнение с експериментални данни.

Дискът на Мах се вижда ясно в графиките на изобара 4.<...>размерът на процепа води до разширяване на бъчвовидната структура в струята и в резултат на това до увеличаване на диска<...>Mach (фиг. 4а и 4б).<...>Въпреки това, в случай на максимален размер на междината (h3) (фиг. 4c), дискът на Mach намалява, тъй като зоната на разделяне<...>Мах, което демонстрира разпределението на местното число на Мах (2 2M ,u w c= + тук c  местна скорост

<...> <...> <...>

Числено е симулиран триизмерен свръхзвуков турбулентен поток със симетрично перпендикулярно инжектиране на кръгли струи от стените на канала. С помощта на алгоритъм, изграден на базата на схемата ENO, се решават оригиналните усреднени по Favre уравнения на Navier-Stokes, затворени с помощта на (k–ω) модела на турбулентност. За стойности на извънпроектния параметър 3 6 n 6 50 се изследва механизмът на образуване на вихрови структури по време на взаимодействието на струя с настъпващ поток. Експериментално е установено, че при n > 10 в резултат на смесването на струята и входящия високоскоростен поток се появява двойка вихри и се получава допълнително разделяне в близост до стената зад струята. Показано е, че резултатите от изчисляването на разпределението на налягането върху стената пред струята в равнината на симетрия са в задоволително съответствие с експерименталните данни.

тече зад струята поради образуването на зона с ниско налягане; появата на бъчвообразна структура и диск<...>Мах в струя.<...>се образуват в зоната на смесване, се образува двойка вихри 9 поради взаимодействието на струята, преминаваща през диска<...>Mach D, с високоскоростен свободен поток.<...>начин: - в струя u = 0, v = 0, T = 0,6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 е числото на Мах

Представени са резултатите от спектроскопията на началния участък на свръхзвукова плазмена струя, образувана с импулсен разряд в капиляр с аблираща стена от въглеродсъдържащ полимер. Разкриват се характеристики на пространственото разпределение на електронната плътност и интензитета на спектралните компоненти, които по-специално се дължат на високата стойност на електронната температура в „горещата“ централна зона, надвишаваща „нормалната“ температура, както и значителната неизобарност на началния участък на свръхзвуковата струя. Радиационните свойства на високотемпературното ядро на струята (интензитет и контур на линиите на Балмер Hα и Hβ, относителни интензитети на йонните линии C II), записани с високи времеви (1-50 μs) и пространствени (30-50 μm) ) разделителната способност направи възможно установяването на основните модели в разпределението на налягането и температурата в близост до централната ударна вълна. Благодарение на наличието на молекулярни компоненти в потока, които проявяват своите радиационни свойства в периферията на струята, беше възможно да се получи представа за параметрите на плазмата в зоната на образуване на "висящи" ударни вълни.

въз основа на резултатите от изобразяване на оптичен поток и чрез анализиране на структурите на ударни вълни: Число на Мах<...>Определените по този начин температурни стойности са Te ~ 2 eV в близост до диска на Мах (z = 2,5<...>Профилът на налягането p(r) в близост до диска на Мах, реконструиран с помощта на горната процедура, е качествено<...>Реконструираният профил на налягането в близост до диска на Мах е в качествено и количествено съответствие с резултатите

№ 3 [Топлофизика и аеромеханика, 2018]

При умерени свръхзвукови числа на Мах на свободния поток дискът на Мах има краен напречен размер<...>Размерите на диска на Мах намаляват значително с увеличаването на числото на Мах на свободния поток и в резултат<...>трябва да съответства на наличието на дискове на Мах с дозвукова скорост на потока точно зад тях.<...>Псевдоскок на Мах.<...>зад втория диск на Мах (x = 3,93 m, x = 10,15), крива 5 ⎯ край на зоната на разделяне на граничния слой (x =

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 3 2018.pdf (0,5 Mb)

Представени са резултатите от експериментални изследвания и числено моделиране на собствени трептения в свръхзвукова радиална струя, изтичаща от плоска радиална дюза в наводнено пространство. Показано е, че в струята се развиват огъващи вибрации, водещи до нейното разрушаване. Установено е, че обратната връзка, която се осъществява от звукови вълни в газа, заобикалящ свръхзвуковата струя, играе голяма роля за формирането на автотрептения.

ограничен от цилиндрични повърхности с радиуси r1, r2 и радиален канал, ограничен от два диска<...>Ъгълът на наклона на вълните на Мах спрямо оста на струята е α ≈ 40◦.<...>На фиг. Фигура 6 показва разпределението на числото на Мах по оста на струята в различни моменти.<...>Използвайки тези стойности, намираме конвективното число на Мах на струята Mc = 2M/(1+ c0/cj) ≈ 2,3.<...>При даден режим на изтичане има редовно взаимодействие на ударни вълни по оста на струята без образуване на диск

Експериментално изследване на влиянието на акустично-вихровите автоколебания върху процеса на разрушаване на недоразширена свръхзвукова струя в наводнено пространство [Електронен ресурс] / Александров, Арефиев, Илченко // Топлофизика и аеромеханика. - 2016. - № 4. – С. 45-55 – Режим на достъп: https://site/efd/434738

Интензифицирането на смесването на газообразния работен флуид, подаван чрез струйни дюзи, с околната среда е важен научно-технически проблем, чието решение ще подобри ефективността на работния процес в енергетиката и електроцентралите. Уместна, но малко проучена област е генерирането на акустично-вихрови собствени трептения в струйни дюзи, които могат да ускорят разпадането на свръхзвукова струя и по този начин да подобрят производителността на смесване. В статията са представени особеностите на възбуждане на акустично-вихрови автоколебания в струйни дюзи; представени са основните резултати от експериментално изследване на моделна струйна дюза, в канала на която са монтирани плочи, които осигуряват възбуждането на акустично-вихрови автоколебания; бяха открити модели на затихване на недостатъчно разширена свръхзвукова струя в наводнено пространство за различни режими на потока. Представените данни показват възможността за ефективно използване на струйни дюзи с генерирани акустично-вихрови автоколебания по отношение на системите за захранване с газово гориво. Резултатите от изследването могат да бъдат използвани при проектирането на електроцентрали за модерно аерокосмическо оборудване и технологични устройства.

Отражението на ударната вълна от оста на струята води до образуването на диск от Mach 7.<...>Честотата на действащата сила се определя по формулата: St M ,f c t= ⋅ ⋅ тук M е числото на Мах на потока в кухината<...>центрирана вълна на разреждане, 4  граница на струята, 5  компресионна вълна, 6  висяща ударна вълна, 7  диск<...>Mach, 8 - отразена ударна вълна, 9 - външна област на смесване.<...>В експериментите промяната на числото на Мах в кухината се регулира чрез промяна на диаметъра d на MSF дюзата.

№ 3 [Приложна механика и техническа физика, 2004]

ударни вълни 3, 4, 5; 7 - вентилатор на вълни на разреждане; b: 1 - дюза; 2 - компресионен удар; 3 - диск на Мах<...>Мах близо до оста (r/Ra = 0÷0,15).<...>Число на Мах на свободния поток M = 5.<...>Маха.<...>време може да доведе до загуба на информация, записана на диска.

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 3 2004.pdf (0.3 Mb)

№ 5 [Физика на горене и експлозия, 2015]

Списанието публикува статии с резултати от оригинални експериментални и теоретични изследвания в следните раздели: изгаряне в газове и кондензирани среди, детонация на кондензирани експлозиви, газове и хетерогенни системи, производство на нови материали по метода на саморазпространяващия се високотемпературен синтез , ударни и детонационни вълни, високоскоростен удар, динамично натоварване на материали и конструкции, заваръчна експлозия и детонационно пръскане

Мах 3 и скоростта на потока точно зад диска на Мах става дозвукова.<...>Скоростта на потока пред диска на Мах достига стойности V = 545 m/s според PIVфиг. 5.<...>По-нататък зад диска на Мах скоростта пада рязко до V = 190 m/s и U = 95 m/s (съответно PIV и изчисление<...>Дори при директен удар (диск на Мах), благодарение на осредняването на голям брой моментни реализации, може да се види<...>На фиг. 6 също показва, че зад диска на Мах, след рязко забавяне на потока, забавянето на скоростта на частиците

Преглед: Физика на горенето и експлозията № 5 2015.pdf (0,1 Mb)

М.: Издателство на MSTU im. Н.Е. Бауман

Разгледани са принципите на магнитно-инерционния термоядрен синтез и лазерно-плазмените методи за генериране на полета по време на имплозия на магнетизирана цел. Резултатите от работата отварят възможността за създаване на нови източници на плазма с висока плътност за използването им в експерименти в науката за материалите и за обещаващи области на енергията. Такива плазмени системи могат да се използват за диагностика и тестване на различни материали. Изследвана е нестабилността на Рихтмайер-Мешков в импулсни системи с инерционно задържане на частиците.

поле, т.е. при 0)B = , състоящо се от група странични висящи ударни вълни (SW) и централен диск<...>Мах, пресичащ оста на симетрия.<...>Тук зад централния диск на Мах (в следващите моменти от време) се образува вихрова следа (тороидална<...>в този случай тя е ограничена по радиалната координата с размер 1 cm. R ≤ В тази пространствена зона числото на Мах<...>структура, а максималната стойност на температурата в струята е на ниво 3max 18 10 K,T ≈ ⋅ число на Мах

№ 3 [Топлофизика и аеромеханика, 2017]

Диаметърът на този диск зависи от числото на Мах на свободния поток и интензитета на падащия удар.<...>В разглеждания случай дискът на Мах практически не изглежда така, сякаш пада върху оста на първоначалния удар<...>Това се дължи на високата скорост на потока, когато се образува първоначалният диск на Мах с малък напречен размер<...>Mach е по-голям и се образуват последващи дискове на Mach (фиг. 4b).<...>Зоната с раздели и дискове на Мах постепенно се придвижва напред и в резултат на това пред входното напречно сечение

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 3 2017.pdf (0,5 Mb)

№ 5 [Приложна механика и техническа физика, 2015]

Списанието публикува оригинални статии и потребителски рецензии по механика на течност, газ, плазма, динамика на многофазни среди, физика и механика на експлозивни процеси, електрически разряд, ударни вълни, състояние и движение на материята при свръхвисоки параметри, термична физика, механика на деформируеми твърди тела, композитни материали, методи за диагностика на газодинамични физични и химични процеси.

Мах в струя.<...>Областта на проникване на струята в основния поток е ограничена от висящи ударни вълни и диска на Мах.<...>Маха.<...>Мах 5.<...>Експериментално изследване на повдигането на стъклен кръгъл диск от повърхността на водата, чиято цел беше

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 5 2015.pdf (0,2 Mb)

Паралелни изчисления при решаване на задачи от аерохидродинамиката по метода на големите частици. ръководство за курса “Паралелно програмиране”

М.: Издателство на MSTU im. Н.Е. Бауман

Разгледани са проблемите на обтичане на тела с различни геометрични форми при различни скорости на насрещния поток (дозвукови и свръхзвукови) в равнинни и осесиметрични случаи в целия диапазон на пропускливост: от липса на поток до свободен поток. Дадени са описания на програми за изчисляване на триизмерни нестационарни задачи с отчитане на гравитационното поле (проблеми с нестабилността на Rayleigh-Taylor) с помощта на диференциалната схема на метода на големите частици върху триъгълни, шестоъгълни и ортогонални изчислителни мрежи. Учебникът е придружен от CD, съдържащ текстовете на 20 работещи програми на алгоритмичния език FORTRAN, предназначени за решаване на задачи по аерохидродинамика с помощта на софтуера КРУЧА-2.

Характеристики на потока: а - тънко пропускливо тяло; b - диск с навес-черупка 2.<...>и P(30, 2) = 0.63 зад диска близо до оста на симетрия в момент TK = 20.00.<...>и P(30, 2) = 0.78 зад диска близо до оста на симетрия в момент TC = 20.00.<...>и P(30, 2) = 0.80 зад диска близо до оста на симетрия в момент TK = 20.00.<...>и RO(30, 2) = 0.47 зад диска близо до оста на симетрия в момент TC = 20.00.

Преглед: Паралелни изчисления на аерохидродинамични проблеми с помощта на метода на големите частици.pdf (0,1 Mb)

Обучение по баланси и обръщания в спортна аеробика. надбавка

Издателство Сибирски държавен университет по физическа култура

Ръководството за обучение предоставя информация за техниката на изпълнение на баланси и обръщания, както и методиката за обучение на тези елементи, като се вземат предвид физическите качества и функционалните способности, необходими за успешно обучение на етапа на начално обучение по спортна гимнастика. Ръководството предоставя нова информация, отразяваща методиката за обучение на баланси и обръщания в спортната аеробика, базирана на общите биомеханични закономерности на тяхното прилагане, като се вземат предвид изискванията на състезателните правила на този популярен сред младите хора спорт.

Наведен баланс (вертикален замах). 2. Проучване на завъртането на 180° върху „здравния диск“. 3.<...>на „диск на здравето“, ръце в страни: 1–2 – тласък с лявата и с махване на ръцете завъртете диска на 360; 3–4 –<...>здраве”, ляво на пода, ръце встрани: 1–2 – с тласък наляво и махане на ръцете завъртете диска на 360,<...>, ляво на пода, ръце в страни: 1–2 – с тласък на лявата и махване на ръцете, завъртете диска на 360, сгъвайки лявата<...>под, ръце в страни: 1–2 – с тласък с лявата и махане на ръцете, завъртете диска на 360 със затворени очи;

Преглед: Преподаване на баланси и обръщания в спортна аеробика. 2013 издание.pdf (0,3 Mb)

№ 5 [Приложна механика и техническа физика, 2001]

В този случай вътрешният диаметър на струята, определен от диаметъра на диска на Мах, е почти 10 пъти по-голям<...>Mach, потокът около елемента се случва без дискът на Mach да се отдалечи.<...>При тези условия не настъпва съществена промяна в размера на струята зад диска на Мах и като площ<...>Зоната на струята около страничните отвори може да се приеме за зоната на струята на нивото на диска на Мах.<...>За практическа употреба с диаметър на диска на Мах, 10 пъти диаметъра на изходящия отвор

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 5 2001.pdf (0.3 Mb)

№ 2 [Приложна механика и техническа физика, 2010]

Както и комплект колела и обтекател.<...>Горен профилиран диск, комплект дискове, горен обтекател на ротора и горен ръб на водача<...>; N е броят на оборотите в минута на класификаторните дискове.<...>Мах, граница на струята.<...>Изчислено разпределение на числата на Мах на изхода на многомодова дюза с различни числа на Мах на изхода

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 2 2010.pdf (0,2 Mb)

Термоганодинамично изчисляване на центробежни компресори, учебник. надбавка

Очертана е методиката за изчисление и е представен алгоритъм за изчисляване на пътя на потока на центробежен стационарен компресор. Дадени са примери за изчисления на работни колела, дифузори, лопатки за връщане и изходни устройства. Разгледани са въпросите за оптимизиране и избор на пътя на потока на компресора.

в раздел i; 111 awM w = – число на Мах в участък 1 при скорост 1w; 222 acM c = – число на Мах в сечението<...>Число на Мах при периферна скорост (конвенционално число на Мах) .612.0 28558.49695.030.1 83.25522 = ⋅⋅⋅ === nn<...>Колелото от затворен тип се състои от основен диск 1, покриващ диск 2 и лопатки 3 (фиг. 7.1).<...>Остриетата могат да бъдат плътно фрезовани заедно с основния диск, а покриващият диск е запоен към тях.<...>Остриетата първо се заваряват към основния диск, а след това покриващият диск се запоява към остриетата.

Преглед: Термоганамично изчисляване на центробежни компресори. Учебно ръководство.pdf (0,2 Mb)

Бягай! скочи! Хвърли! Официален наръчник за тренировки по лека атлетика на IAAF: [метод на преподаване. надбавка]

М.: Човече

Официалното ръководство за тренировки по лека атлетика на IAAF „Бягай! скочи! Хвърли!" е разделен на три основни раздела, всеки от които обхваща една група видове, което формира заглавието на раздела. Основните раздели започват с много кратък преглед и основи на всяка група видове. Това включва най-важните части от основната теория - общи цели, основни биомеханични принципи и преглед на структурните фази - основни упражнения, съвети за обучение и примерни игри за подпомагане на въвеждането на уменията, необходими за практикуване на дейностите, включени в тази група. Разделът за бягане предоставя също кратък преглед на тренировките за бягане на средни и дълги разстояния.

кракът се люлее пред тялото и се изправя за контакт (преден замах), докато тласъкът<...>Copyright OJSC "CDB "BIBKOM" & LLC "Agency Kniga-Service" 182 ХВЪРТАНЕ НА ДИСК ХВЪРТАНЕ НА ДИСК V s i p o<...>завъртане назад и ▲ активно – напред.<...>ЗАБЕЛЕЖКИ: Не хващайте диска. ▲ Свийте краката си, докато търкаляте диска ▲ по земята.<...>ЗАБЕЛЕЖКИ: Дръжте диска на ▲ нивото на главата. Почувствайте освобождаването на диска през показалеца си.

Визуализация: Бягай! скочи! Хвърли! Официално ръководство за тренировки по лека атлетика на IAAF.pdf (0,3 MB)

Методика за развитие на силата в процеса на физическо възпитание на студентите във ВУЗ. препоръки

Тази работа запознава студентите с методите за развитие на силовите способности в часовете по физическо възпитание. Работата разглежда основните и допълнителни средства, които могат да се използват в часовете по физическо възпитание за развитие на силовите способности на учениците. Тази статия предлага контролни упражнения за определяне на нивото на развитие на силовите способности.

Наведете се напред с полуклек и замахнете с ръце назад, изправете с замах с ръце напред и нагоре<...>Дишане: завъртете краката си назад, вдишайте, издишайте напред. 7.<...>Дишане: завъртете краката си нагоре, вдишайте, краката надолу, издишайте. 8.<...>Дишане: в и. стр. вдишване, издишване. 37.<...>един крак, като в същото време завъртете бедрото на единия крак.

Преглед: Методика за развитие на силата в процеса на физическо възпитание на студентите във ВУЗ.pdf (0,5 Mb)

№ 3 [Топлофизика и аеромеханика, 2019]

Оценките от данните показват, че за водна капка с d = 2,7 mm, числата на Мах на ударната вълна Ms = 1,3, 1,5<...>Мах 5 при NPR = 4 (фиг. 4a) и NPR = 6 (фиг. 4c).<...>Мах"  в чист газ, а в двуфазното ядро на струята е косвен признак за наличието на "трета<...>Мах в свръхзвукова недостатъчно разширена струя, състояща се само от газ.<...>Тук M∞ е числото на Мах, Re1 е единицата число на Рейнолдс, T∞ е температурата на свободния поток, p∞ е налягането

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 3 2019.pdf (0,5 Mb)

Атлетика. Въпроси и отговори Методически препоръки за студенти от Факултета по физическа култура на висши учебни заведения

FSBEI HPE "ShGPU"

Методическите препоръки са съставени въз основа на учебно-методическия комплекс за дисциплината „Лека атлетика“, разработен в катедрата по спортни дисциплини на Държавното учебно заведение за висше професионално образование „ШГПУ“. Препоръките са предназначени за студенти от факултета по физическо възпитание на педагогическите университети, учители и учители по физическо възпитание.

Задържане на диска.<...>Върти без диск и с диск на различни скорости. 2.<...>Завъртете крака си, докато стоите до стената на бутащ крак. 2.<...>Треньорите смятат, че люлеенето на изправен крак е по-ефективно.<...>диск.

Предварителен преглед: Лека атлетика. Въпроси и отговори.pdf (0,5 Mb)

№ 6 [Приложна механика и техническа физика, 2009]

В работата бяха разгледани свръхразширени струи, дискът на Мах и дозвуковата зона бяха получени чрез изчисление<...>В случай на недоразширена струя се получава поле на потока с вихър, образуван зад диска на Мах.<...>Тъй като потокът в дюзата не беше проектиран, вътре в нея се образуваха наклонени удари и диск на Мах и<...>Пред диска на Мах газът се ускорява до стойности на числото на Мах по оста M = 6,8; 4.4, съответстващи на стойностите<...>Към изчисляването на свръхзвукова свръхразширена струя идеален газ при наличие на диск на Мах в потока // Учен.

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 6 2009.pdf (0.2 Mb)

Лека атлетика: основни знания (във въпроси и отговори) учебник. надбавка

Учебникът съдържа кратка информация за историята на развитието на видовете лека атлетика, анализ на техниките и методите на преподаване на лекоатлетическите упражнения, организацията и основните правила за съдийство на състезания в спорта, които са представени в удобна за изучаване и усвояване форма. Дадени са типични грешки при изпълнение на лекоатлетически упражнения и препоръки за коригирането им.

меден или бронзов диск.<...>При скока на дължина замахът се изпълнява с една ръка нагоре и напред, при тройния скок замахът се изпълнява с двете<...>, диск - около вертикала.<...>Замах със свит крак. Радиусът на кръга е 8–10 m.<...>замахът е изпълнен с петата напред) 2.

Преглед: Основни познания по лека атлетика (във въпроси и отговори).pdf (0,6 Mb)

Начална двигателна подготовка по спортна аеробика. надбавка

Издателство Сибирски държавен университет по физическа култура

Учебникът е написан въз основа на изискванията на федералния държавен образователен стандарт за висше професионално образование, направление 034300.62 „Физическа култура“ и работната програма на дисциплината „Теория и методика на избрания вид физическа култура и спортна дейност“ . Ръководството обосновава структурата на видовете начално обучение по спортна аеробика, представя комплекси от специални упражнения в комбинация с тренировъчни устройства за начално двигателно обучение по спортна аеробика и очертава основните организационни форми на учебната и извънкласната работа.

дясно назад в рамките на 40°; 2 замах надясно напред нагоре; 3 - десен замах назад; 4 завъртете се надясно напред нагоре<...>здраве, 1_2 _ тласък(, с лява ръка и замах на РЪКАТА, завъртете диска до 3M’°’ наляво назад към ДЪНОТО; 3 -4 след това w C<...>“’m ляво и с махване на ръцете, включете диска към ZbO°S0GNUV наляво напред; 3-4 същото; 5-8 същото 1 и ляво I<...>РУШВСТ°Р °Н1: 1 -2 с ляв тласък и махване на ръцете, завъртете диск 36” със затворени очи; 3-4 еднакви<...>*застанете отдясно, върху диска за здраве; 6 натискане - с махване на РЪКАТА, завъртете се надясно 360 7

Преглед: Начална двигателна подготовка в спортната аеробика.-2-ро изд., преработено. и допълнителни 2013 издание.pdf (1,2 Mb)

Специални упражнения за обучение по видове лека атлетика. надбавка

сиб. федерален университет

Съдържа систематично представяне на методически и практически материали по лека атлетика, необходими на студентите от висшите учебни заведения за овладяване на професията на треньор-учител, учител по физическо възпитание. Представени са филмограми и диаграми на техники в основните видове лека атлетика - бягане и ходене, скокове и хвърляния - с методически препоръки за тяхното развитие, както и примери за основни уводни, имитационни и специални тренировъчни упражнения в разделите на подготовката.

Завъртете крака си, докато стоите странично срещу стената за гимнастика.<...>Извършване на замах без движение на тялото напред и нагоре; едновременно с люлеенето торсът се навежда назад<...>Скокове на един крак назад: а) без махване на левия крак, б) с махване на левия крак, в) със стойка.<...>На учениците се възлагат симулационни упражнения за обучение по техника на хвърляне на диск Хвърляне на диск и чук<...>Масата на мъжкия диск е 2 кг, на женския диск е 1 кг.

Преглед: Специални упражнения за преподаване на лека атлетика.pdf (0,4 Mb)

Изчисляване на колянови преси, учебник. надбавка

Това ръководство очертава процедурата за извършване на изчисления, свързани с конструкцията на задвижването, частите и възлите на колянови преси. Представени са необходимите за това диаграми и изчислителни зависимости. Предоставен е пълен справочен материал. Предназначен за студенти, изучаващи дисциплините: „Ковашко и щамповъчно оборудване“, „Изчисляване и проектиране на ковашко-щамповъчно оборудване“.

Данни за определяне на параметри на триене и дебелини на дискове 60 5.2.3.<...>Изчислете проектната дължина на ремъците по формулата:     2 0,25 2 1,57 max shk max shk D D L D D     <...>   2 2 0,25 1,57 0,125max shk max shkL D D D D      .<...>, cm hd Дебелина на задвижващия диск, cm h1 Брой вложки, бр mв 5.2.3.<...>Дебелината на задвижващия диск е 1 (0,11 0,0002) mh B n    . (5.17) 5.3.4.

Визуализация: Изчисляване на преси с манивела.pdf (0,7 Mb)

Художествена гимнастика в университета

Издателски и печатарски център на Воронежския държавен университет

Учебно-методическото ръководство е изготвено в катедрата по физическо възпитание и спорт на Воронежския държавен университет.

И. п. – упор стоейки на колене: 1 – завъртете десния крак назад; 2 – седене на пети; 3 – завъртете левия крак назад<...>И. п. – упор стоейки на колене: 1 – завъртете десния крак назад; 2 – замах на десния крак надясно; 3 – брой 1; 4<...>.; 3 – замах с крак напред; 4 – i. П.; 5 – крак назад; 6 – i. П.; 7 – люлка нагоре; 8 и. параграф 36.<...>I. п. – същото: 1 – десен замах напред; 2 – замах на дясната в лявата ръка; 3 – десен замах напред; 4 – i. П.<...>Разходка по дискотечен начин. Бавно ходене. 26.

Преглед: Художествена гимнастика в университета.pdf (0,5 Mb)

№ 5 [Топлофизика и аеромеханика, 2016]

Число на Мах 10, надморска височина 90 км.<...>Маха.<...>Мах силна струя, ограничена от контактната повърхност.<...>Когато скоростта на въртене на диска се увеличи по оста на цилиндъра, аксиалният компонент първо се забавя<...>С по-нататъшно увеличаване на въртенето на диска, тази област с намалена стойност на компонента на аксиалната скорост

Преглед: Топлофизика и аеромеханика № 6 2014.pdf (1.1 Mb)

№ 6 [Приложна механика и техническа физика, 2017]

Изчисляване и проектиране на центробежни компресорни машини, учебник. надбавка

Издателство Омски държавен технически университет

Във второто издание на учебника са разгледани въпроси на термогазодинамичното изчисляване, проектиране и якостен анализ на елементите на пътя на потока на центробежни компресори; описан е термогазодинамичният дизайн на пътя на потока с помощта на изчислителна техника чрез безразмерни параметри; дадени са примери за извършване на термогазодинамични и якостни изчисления.

Числото на Мах MW1 трябва да има стойности MW1  0,55...0,65 (за аксиални радиални ракети MW1  0,87).<...>За да определите числото на Mach в секцията „гърло“ на MW1G RK, можете да използвате разработената техника<...>Скоростта на Маховото число на изхода на дифузора е 444 TRkСМС  . (1.119) Налягане на газа, Pa:   .)1()1(<...>За изчисляването на числата на Мах в секцията „гърло“ на решетката на лопатковия дифузор, уравнението (1.130) е нелинейно,<...>В този случай условните числа на Мах за RC на участък I се оказват доста големи MU = 0,88, а числата на Мах според

Преглед: Изчисляване и проектиране на центробежни компресорни машини А. Д. Ваняшов, Г. Г. Кустиков, 2017. - 255 стр. pdf (0,9 Mb)

№ 3 [Приложна механика и техническа физика, 2011]

Важна газодинамична характеристика на свръхзвукова струя е положението на диска на Мах - директен удар<...>Позицията на диска на Мах се определя по формулата lM = 0,67d∗ √ p0/pк, където lM е разстоянието до диска на Мах<...>Тези данни позволяват да се оценят режимите на потока в струите и да се определи позицията на диска на Мах при различни<...>За измервания в свръхзвуковата област на струята (пред диска на Мах) беше избрана точка на разстояние от границата<...>дюза, равна на 8 мм, в зоната зад диска на Мах - точка на разстояние от изхода на дюзата, равно на 50 мм.

Преглед: Приложна механика и техническа физика № 3 2011.pdf (0,2 Mb)

№ 1 [Бюлетин на Московския държавен технически университет на името на N.E. Бауман. Серия "Машиностроене", 2010]

М.: Издателство на MSTU im. Н.Е. Бауман

Разглеждат се въпроси от следните области: механика на силови конструкции с различно предназначение; енергийни проблеми; съвременни проблеми на техниката; фундаментални проблеми на математиката, физиката, механиката на непрекъснатите среди и др.

При числа на Мах M > 3 е необходимо да се премине към верига с директен поток.<...>Полета на числата на Мах в централната аксиална част по време на полет с нулев ъгъл на атака за числа на Мах M=6,8,10<...>Изследвани са зависимостите на тези характеристики от числото на Мах и ъгъла на атака.<...>; μ - коефициент на триене между блока и диск 45

№ 3 [Известия на Руската академия на науките. Механика на флуида и газа, 2017]

Публикуват се теоретични, изчислителни и приложни изследвания в областта на аеромеханиката, хидродинамиката, динамиката на плазмата, хидродинамиката на почвата и биомеханиката на непрекъснатите среди. Особено внимание се обръща на нови области на изследване, като теорията на многофазните потоци и техните приложения, химически реактивни потоци, потоци на течности и газове в електромагнитни полета, нови хидродинамични методи за увеличаване на производството на нефт, нови подходи за описание на турбулентни потоци и др. Списанието е рецензирано и включено в Списъка на висшите атестационни комисии.

изглед отпред, ъгъл между зрителната линия и оста на диска Θ = 0°; b – страничен изглед Θ = 90°; c – дискът е обърнат под ъгъл<...>Плоски и осесиметрични конфигурации, обтекаеми с максимално критично число на Мах // Прикл. 1987 г<...>Оптимизиране на формата на симетрични плоски тела с цел повишаване на критичното число на Мах // Уч. зап.<...>Число на Мах M1 на общата скорост на хомогенен поток зад плоска ударна вълна, прикрепена към предната част<...>ръба на подветрената конзола или зад центрираната вълна на разреждане (символи I); Mns – число на Мах

Преглед: Новини на Руската академия на науките. Механика на течността и газа № 3 2017.pdf (0.1 Mb)

Националният учебно-методически център за изпитване на абразивни материали, по искане на редакцията на сп. КУЗОВ, започна нова поредица от тестове. Изследванията на центъра включват тестване на абразиви в колела с песъчинки P120, една от най-често срещаните градации, използвани в автомобилната каросерия, върху два типа повърхности - шпакловка и метал с шпакловка. Тестът включва абразивни колела от четиринадесет серии от различни производители - почти всички, които присъстват на руския пазар днес, от лидери до малко известни марки. Всички проби се тестват при абсолютно еднакви условия, върху идентична повърхност, при една и съща влажност и температура. Въз основа на резултатите от два теста тестваните абразивни колела получиха точки по системата: 1 точка за минимален резултат и след това във възходящ ред

По време на теста дискът се износи неравномерно.<...>Устройството NORTON A275 също работи стабилно.<...>OJSC "CDB "BIBKOM" & LLC "Agency Kniga-Service" BODY 201363 ЦЕНТЪР ЗА ФОЙЕРВЕРКИ x 1 начисляване макс.<...>RADEX Gold 9 4 12 Skilled Red 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 Макс. натрупване<...>Skilled Red 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Gold 17 1 2 Макс. натрупване

№ 4 [Топлофизика и аеромеханика, 2014]

Инсталирах VirtualBox на моя компютър с Linux. Наистина исках да използвам един от LXFDVD, за да инсталирам виртуална система на Linux. Но получавам съобщение за грешка, което гласи, че VirtualBox не разпознава формата на диска. Мисля, че причината е, че дискът е хибриден ISO файл. Възможно ли е да се създаде стандартен образ на ISO диск за инсталиране на Linux във Virtual Box? Ако да, как да го направя?

Мисля, че причината е, че дискът е хибриден ISO файл.<...>Това ще ви позволи да изберете физическия диск, който използвате.<...>Добра сигурна дистрибуция като Tails, стига да не я изтегляте на по-нови системи<...>Това не е изискване на Windows 10, който също се зарежда в по-стари BIOS/MBR системи, но<...>и запис на si тагове, тогава качеството на копираните файлове ще бъде еднакво във всички програми

Образувания в свръхзвукова струя от газове, излизащи от дюзите на турбореактивни, прямореактивни и ракетни двигатели. Дисковете на Mach стават видими, когато горивото гори извън двигателя. В турбореактивен двигател това е възможно, когато е включено допълнителното горене.

Образователен механизъм

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\displaystyle x=0,67D_(0)(\sqrt (\frac (P_(0))(P_(1))))),

където D 0 е изходният диаметър на дюзата,

P 0 - налягане на потока на изхода на дюзата,

Може да е полезно да прочетете: